3'J4 "ES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



cette construction sont rassemblés dans un tableau annexé à 

 mon Mémoire de 1818, page 69 ; on pourra , au besoin, les 

 y consulter. En les employant ici à la construction des fig. a 

 et 3, j'y ai seulement corrigé quelques légères fautes de 

 calcul numérique, que j'ai indiquées dans l'introduction au 

 présent Mémoire. 



43. La seule difficulté pratique que ces applications puis- 

 sent présenter consiste dans le soin qu'il faut prendre pour 

 déterminer exactement le signe positif ou négatif qu'il faut 

 donner à cos (a + n), lorsque l'accroissement de l'épaisseur 

 fait sortir cet aie du premier quadrant pour une ou plusieurs 

 des divisions homochromatiques du spectre newtonien. 

 Quoique cette détermination soit toujours facile pour les 

 personnes habituées aux calculs trigonométriques, on peut se 

 dispenser de l'attention qu'elle exige, au moyen de la trans- 

 formation suivante, qui évite toute chance d'erreur. 



Je considère seulement F,, puisque F„ s'en déduit comme 

 conqjlément de I. Plaçons la section principale du prisme 

 analyseur dans l'arc de déviation quelconque a, compté à 

 jjartir du plan de polarisation primitif, dans le même sens 

 ijue les arcs «, a ; l'expression exacte et générale de F, est 

 alors : 



F, 



Rsin fa' — a) , , 

 ^ ' cos a 



..a|] 



Je renqjlace cos (a + a — 2a) par son expression équivalente 



I — 2 sin' j-( a + ft) — a}. Il en résulte : 



,, 1 tI Rsinfo' — a) Rsin(«' — a) ■ Ai, 1 \ 1 



Nommons e l'épaisseur de la plaque considérée : cette épais- 

 seur étant exprimée en parties du millimètre, \{à -\- a) est 



