OPÉRÉS DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 335 



l'arc de déviation moyen qu'y subit la division liomochro- 

 niatique pour laquelle on veut faire le calcul, et a— a est 

 l'amplitude totale sur laquelle les plans de polarisation se 

 trouvent répartis. Conséquemment, si l'on se reporte aux 

 dénominations adoptées dans le tableau de la page 296 , 

 7(a' + a) sera pe; et à — a sera p'e pour la division dont il s'a- 

 git. Ces nouvelles expressions étant substituées dans F„ on a : 



F. = I 



1 ( Rsin p'e) Rsin p'e . 

 - ' 1 17-^ H r-^ SU 



. - . -^-J'(pe — ail. 



.2 ( P'e ) p'e ^^ ' \ 



Ceci ne donnera plus lieu à aucune difficulté de signe 

 dans les applications habituelles; car d'abord sin'(pe — «) 

 sera toujours positif, comme étant un carré. Quant à sin p'e, 

 il ne commencera à devenir négatif que lorsque l'arc p'e sur- 

 passera 180". Or, pour la division violette même, où p' a la 

 valeur la plus grande, cela n'arrivera qu'à des épaisseurs 

 excédant 28 millimètres, limite à laquelle les teintes des 

 images deviennent trop indécises pour qu'on puisse y appli- 

 quer la règle de Newton avec quelque sûreté; enfin, si l'on 

 voulait aller jusque-là , le signe de .sin p'e ne serait nullement 

 difficile à reconnaître d'après la valeur de l'arc p'e. Par ces 

 motifs, la formule précédente me paraît la plus simple et la 

 plus commode que l'on puisse employer dans tous les cas. 



44- Pour donner un exemple de ce calcul qui puisse servir 

 de type général , je vais l'effectuer en prenant l'épaisseur e , 

 égale à 1 i°'"',o47, ^^ supposant a nul, ce qui place la section 

 principale du prisme analyseur en coïncidence avec le plan 

 de polarisation primitif. Je choisis cette épaisseur, parce que 

 c'est celle d'un des systèmes dont je rapporterai plus loin 

 l'observation détaillée; et, en outre, c'est aussi un des cas 

 exceptionnels où la règle de Newton est manifestement en 



