OPERES DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 34l 



qu'un faisceau blanc, primitivement polarisé en un sens 

 unique, aura traversé l'épaisseur e de la substance active, 

 tous les rayons simples dont il se compose auront leurs 

 plans de polarisation déviés de quantités inégales, qui les 

 amèneront sur des directions diverses, comprises entre cer- 

 taines limites angulaires extrêmes, que je désigne par p,e, p„e, 

 en les rangeant par ordre de grandeur. Quelles que puissent 

 être les réfrangibilités et les caractères colorifiques des élé- 

 ments lumineux, C., C„, qui répondent à ces deux limites, 

 il est évident que, si l'on amène la section principale du 

 prisme sur la direction angulaire p.e, l'image extraordinaire E 

 ne contiendra point l'élément C. ; tandis que tout autre élé- 

 ment, qui aura son plan de polarisation sur la direction ^e, 

 y entrera pour la proportion f sin=(p— p.)e. Ainsi l'élément C„, 

 qui est polarisé suivant la direction extrême p„e, y entrera 

 en plus grande proportion que tous les autres. Maintenant, 

 si la section principale du prisme est amenée dans un arc 

 de déviation a, plus grand que p.e et moindre que p„e, l'élé- 

 ment C, commencera à entrer dans l'image E pour la pro- 

 portion i, sin'fa — p,e{ ; mais tous les autres y entreront pour 

 des proportions i sin' !pe— aj , qui seront moindres que pré- 

 cédemment, le coefficient dei étant devenu plus faible pour 

 chacun d'eux. La section principale du prisme continuant 

 ainsi à s'approcher toujours de la direction extrême p„e, cha- 

 que élément simple disparaîtra successivement de l'image E, 

 tandis que tous les autres y entreront proportionnellement au 

 carré du sinus de leur écart actuel. Enfin, quand l'arc de dé- 

 viation a du prisme sera devenu égal à p„e, ce sera l'élément 

 extrême C„ qui disparaîtra de E ; mais tous les autres y entre- 

 ront pour des proportions plus grandes qu'ils ne le faisaient à 



