3ÔO DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



ion peut apprécier dans l'image nii minimum certain d'in- 

 tensité. Ce caractère de transition, que j'ai confirmé par un 

 grand nombre d'expériences, est si délicat, comme si précis, 

 qu'on peut l'employer jusqu'à des épaisseurs de six ou sept 

 millimètres, pour obtenir des déviations proportionnelles à 

 ces épaisseurs, presque aussi exactement que si l'on obser- 

 vait à travers le verre rouge, ce qui est infiniment plus com- 

 mode. Alors ces déviations étant propres aux rayons jaunes 

 moyens, on les introduit comme telles dans les évaluations 

 du pouvoir rotatoire; ou bien on les convertit en dévia- 

 tions propres au verre rouge, en les multipliant par le fac- 

 teur constant 3'. Ce mode de détermination n'est évidemment 

 applicable qu'aux milieux actifs, (jui deviennent les plans de 

 polarisation sensiblement, suivant la même loi que le cristal 

 de roche , c'est-à-dire , exactement ou à très-peu près en raison 

 réciproque du carré des accès des éléments lumineux. Mais 

 cette loi se trouve être si approximativement commune à la 

 très-grande majorité des substances douées du pouvoir rota- 

 toire , que le procédé d'observation qui la suppose peut être 

 employé dans le plus grand nombre des cas. D'ailleurs, l'ex- 

 périence même montre tout de suite s'il est légitimement 

 applicable; car il suffit d'examiner si, aux diverses épais- 

 seurs du milieu que l'on veut étudier, les teintes des images 

 O, E sont les mêmes que dans le cristal de roche, et se for- 

 ment suivant les mêmes lois. Quand cela a lieu, les rotations 

 simultanées de tous les rayons peuvent être compensées par 

 l'interposition d'une plaque de cristal de roche d'une épais- 

 seur convenable, ayant un pouvoir rotatoire de sens con- 

 traire, ce qui ramène à la fois tous les rayons transmis à la 

 direction de polarisation primitive qui leur était commune. 



