352 DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



sont si caractéristiques de la loi des rotations , et si utiles 

 par leur usage , que je crois essentiel d'en discuter spéciale- 

 ment les détails et les phases par le calcul. Je le ferai d'abord 

 pour les épaisseurs moindres que i'""", en me servant de la 

 formule approximative, que j'approprierai aux grandes di- 

 visions du spectre newtonien et à ses annexes. J'effectuerai 

 ensuite le calcul pour la limite même de i""" par la formule 

 exacte; puis j'appliquerai aussi cette formule à diverses pha- 

 ses d'épaisseurs plus grandes, qui embrasseront toutes celles 

 où le caractère de transition de l'image E peut être employé 

 avec une siireté suffisante , comme indice de la déviation ac- 

 tuelle des rayons jaunes moyens. 



Pour cela, je reprends l'expression exacte de F,, en p etp', 

 que nous avons formée page 335 ; j'y remplace seulement a 

 par (p)e, pour fixer la position du prisme analyseur con- 

 formément à la notation que nous avons tout à l'heure in- 

 troduite, et en lui conservant son application aux grandes 

 divisions chromatiques du spectre newtonien, j'ai pour cha- 

 cune de ces divisions , dont I désigne la quantité de lumière 

 propre : 



''-■K 



R sin p'el Rsin p'e 



pe 



pe 



sin 



l(p-(p)>!]- 



Je suppose d'abord que l'épaisseur e, et l'arc p — (p), sont 

 maintenus, l'un et l'autre, dans les limites de petitesse con- 

 venables pour qu'on puisse remplacer, sans erreur appré- 



ciable , sin'jp — (p)e} par 



(P)| 



R' 



D'après ce que nous 



avons reconnu dans la page 298, cette condition sera rem- 

 plie si l'arc }p — (p))e n'excède pas a5°. Maintenant, si nous 

 voulons faire (p)=p , la plus grande valeur de p — (p), qui sera 



