'3<X) DES PHÉNOMÈNES KOTATOIRES 



ment 24°, qui exprime l'arc de déviation du plan de polari- 

 sation de ces rayons à travers l'épaisseur de 1°"". Pour saisir 

 l'ensemble et la succession des effets qui devront se manifes- 

 ter dans cette position spéciale du prisme analyseur, il suffit 

 de jeter les yeux sur le tableau B ici annexé; car tous les élé- 

 ments chromatiques de l'image extraordinaire E, et ceux de 

 l'ordinaire O, qui en est complémentaire, ont été calculés 

 ainsi pour les épaisseurs de 1 , 2, 4i 6 et 8 millimètres. Afin 

 d'en rendre la discussion plus claire, on y a joint, dans le 

 tableau C, les valeurs des arcs p — p^, qui expriment, pour 

 ces mêmes épaisseurs, les angles compris entre le plan de po- 

 larisation actuel des rayons jaunes moyens, et les plans de 

 polarisation moyens des autres divisions chromatiques du 

 spectre newtonien , complété par les deux divisions termi- 

 nales rouge et violette , limitées aux raies B et H de Fraun- 

 hoffer. Enfin, on y a rapporté aussi les arcs de rotation pp 

 ou (p)e des rayons jaunes moyens, pour rendre manifeste le 

 mouvement du spectre total. 



60. Considérons d'abord la composition de l'image E re- 

 lative à l'épaisseur de 1"°'°. Les diverses quantités de lumière 

 qui la composent sont, pour chaque division chromatique, 

 exprimées par des fractions presque numériquement égales 

 à celles qui forment les coefficients correspondants de e' dans 

 les expressions approchées de la page 354 ; et les différences 

 de ces deux évaluations ne seraient appréciables à l'œil pour 

 aucune des parties du spectre. Cela signifie que notre ex- 

 pression approchée ne s'écarterait pas encore sensiblement 

 de la vérité , si on retendait jusqu'à l'épaisseur e= i ""°. De 

 là on peut tout de suite conclure que la teinte de l'image E, 

 calculée pour cette dernière épaisseur, d'après l'évaluation 



