OPÉRÉS DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 363 



est seulement bien plus abondante en lumière dans le second 

 cas que dans le premier. 



62. L'affaiblissement relatif que présentent ici les coeffi- 

 cients numériques de la deuxième ligne, compris entre les 

 parenthèses , s'accroît progressivement dans les lignes sui- 

 vantes , où le facteur commun , qu'on en a séparé , est de 

 même proportionnel au carré des épaisseurs. Cela tient sur- 

 tout au mode de variation du ternie sin' } p — (p) j ^ > qui entre 

 dans l'expression des intensités de tous les éléments chroma- 

 tiques de E, et qui, pour la plupart, y a une influence 

 principale. Si l'arc | p — (p) j e restait toujours très-petit pour 

 chaque valeur fixe de p , à laquelle on applique cette expres- 

 sion , le carré de son sinus se maintiendrait à très-peu près 

 proportionnel au carré de l'épaisseur e ; ce qui ayant lieu 



pareillement pour le terme i V-^, quand e est restreint 



à de petites valeurs, tous les éléments chromatiques de E res- 

 teraient sensiblement dans ce même rapport, et compose- 

 raient une image d'une nuance constante. Mais, en jetant les 

 yeux sur le tableau C, on voit que les arcs {p — (p) je s'écar- 

 tent bientôt de cette condition de petitesse à mesure que 

 l'épaisseur s'accroît , et leur agrandissement absolu est rela- 

 tivement plus considérable pour les divisions les plus réfran- 

 gibles. Or, les carrés de leurs sinus ne croissent pas à beau- 

 coup près dans ce même rapport ; car leur progrès se ralentit 

 à mesure que l'arc jp — (p)|« se rapproche de go°; et ils di- 

 minuent, au lieu d'augmenter, quand il a dépassé ce terme. 

 Donc, si l'on divise par les carrés des épaisseurs les valeurs 

 successives des éléments de E, ainsi calculés, comme je l'ai 

 fait dans le tableau D, on doit trouver que les quotients ho- 



46. 



