3-<> UES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



des images pour la position du prisme analyseur à laquelle 

 s'appliquent les figures 2 et 3. 



Les plaques A et B , de pouvoir contraire, se compensent 

 exactement lorsqu'on les expose en succession , sous l'inci- 

 dence perpendiculaire au faisceau polarisé. M. Soleil les avait 

 amenées à leur égalité d'épaisseur par cette condition de com- 

 pensation même , en les faisant agir superposées sur son ap- 

 liareil à deux rotations, et constatant qu'elles ne troublaient 

 . pas l'identité de ses deux teintes. Aussi ne laisseiit-ellesaucnn 

 résidu sensible dévié de la polarisation primitive dans le 

 faisceau blanc transmis à l'œil dans l'obscurité. 



Cette exacte restitution de la polarisation primitive pour 

 les rayons de tontes les réfrangibilités, à travers deux pla- 

 ques d'épaisseur égale et de pouvoir contraire, était un ré- 

 sultat déjà établi par mes anciennes expériences. J'ai voidu 

 savoir si la conqiensation s'opérerait encore avec la même 

 rigueur et la même généralité, quand on opposerait des sys- 

 tèmes conqjlexes de plaques superposées à des plaques sim- 

 ples, ou à d'autres systèmes complexes. Cela était nécessaire 

 à essayer, pour découvrir si , dans l'introduction successive 

 du faisceau lumineux à travers de pareilles plaques, il n'y 

 aurait |)as ((ucKpie constante très-petite, soit à ajouter, soit 

 à soustraire. En effet, il est très-vraisemblable (|ue, dans la 

 double réfr;iction, la bissection des rayons ne commence à 

 s'opérer qu'à une très-petite profondeur dans l'intérieur du 

 corps cristallisé , lorsque la trajectoire pioduite par la réfrac- 

 tion moléculaire a pris sa direction définitive et rectiligne. 

 li effet du pouvoir rotatoire, qui dans le cristal de roclie n'est 

 point niolécidaire, pourrait donc aussi ne commencer à se 

 manifester (pi'à une très-petite profondeur, que la succession 



