^go DES PHÉNOiMÈNES kOTATOIRES 



cas, s'écarterait notablement de la réalité, à cause de la pré- 

 seru-e du rouge terminal , que Newton n'a pas fait entrer 

 dans sa règle, et qui précisément se trouverait ici abonder 

 dans l'image E, dont il troublerait l'équilibre. En effet, l'arc de 

 rotation du rouge extrême de Newton étant i'j°,^ç)6^\. pour 

 ,mni (^'épaisseur , sa rotation dans l'épaisseur io'""',oi9 ^^^^ 

 proportionnellement i75'',296, et la différence de cet arc à 

 celui du jaune moyen24o'',456est65°,i6o. Pour un tel écart la 

 relation du carré du sinus fait entrer dans l'image extraordi- 

 naire E les ^^ de la lumière polarisée suivant cette direction. 

 Or, la portion extrême du rouge que Newton n'a pas vue , 

 ayant une rotation moindre, donnera un écart angulaire plus 

 grand encore, de sorte qu'elle entrera en très-grande partie 

 dans l'image E, pour la position du prisme analyseur que 

 nous considérons. Ainsi elle modifiera notablement la teinte 

 calculée de cette image, en la chargeant de rouge, comme 

 nous avons déjà reconnu que cela avait lieu aux épaisseurs 

 de 6"'" et de 8""™. Ceci n'est que la continuation des effets 

 que nous avons discutés alors , en analysant l'ensemble de 

 tous les éléments chromatiques qui entrent dans les deux 

 images 0,E, quand la section principale du prisme analy- 

 seur est ainsi dirigée. Nous allons les voir se prolonger aux 

 épaisseurs plus grandes, en suivant pas à pas le progrès des 

 écarts que la règle de Newton y présente , lorsque la sec- 

 tion principale du prisme analyseur coïncide avec le [)lan 

 de polarisation primitif. 



Conservant, comme ci-dessus le système C-f-M, épais- 

 seur + lo^^jO 19 jT, j'interpose additionnellement la plaque 



K , épaisseur o""",492^^. Je forme ainsi le système ternaire 



