OPÉRÉS DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 4 ' ^> 



trouveraient y correspondre. Ces cas exceptés, soit P l'épais- 

 seur de la plaque proposée, que je suppose exprimée en 

 parties du millimètre; et admettons que le faisceau polarisé, 

 sur lequel on opère , contient toutes les espèces de i ayons 

 lumineux compris entre les raies B, H de Fraunhoffer. Alors, 

 d'après le tableau de la page 284, l'amplitude totale de dis- 

 persion des plans de polarisation , pour une épaisseur i mil- 

 limètre, est 3i°,7738. En multipliant ce nombre par P, le 

 produit exprimera l'amplitude actuelle X , propreà la plaque 

 considérée. Cela fait, on divisera X par 36o° ou C, pour en 

 extraire le nombre n de circonférences complètes qu'il 

 pourra contenir, lequel sera donné par la partie entière du 

 quotient; et, en représentant le reste par R, l'amplitude X 

 sera ainsi décomposée en nC-f-R. Alors l'arc R étant moindre 

 qu'une circonférence complète, se trouvera nécessairement 

 compris dans une des quatre premières lignes de notre ta- 

 bleau. On prendra, sur cette ligne, les nombres d'intermit- 

 tences écrits dans la troisième et la quatrième colonne; puis 

 on ajoutera à chacun 2«. La somme exprimera le plus petit 

 et le plus grand nombre d'intermittences que l'on puisse 

 observer, isolément ou simultanément, dans l'une ou l'autre 

 image, à travers l'épaisseur donnée P. 



On arrivera aux mêmes résultats , et par un calcul encore 

 plus simple, en se fondant sur les indications contenues dajis 

 la dernière colonne de notre tableau. L'épaisseur e,, dont les 

 multiples entiers y servent de terme de transition, pour passer 

 de chaque ligne à la ligne suivante, a été obtenue en divisant 

 go" par 310,-738. C'est donc l'épaisseur à travers laquelle 

 l'amplitude totale de dispersion du spectre, compris entre les 

 raies B, H de Fraunhoffer, est égale à un quadrant exact. 



