A OCULAIRES MULTIPLES. 2 1 



vitesse d'émergence finale u„ , à cause de l'identité des mi- 

 lieux extrêmes; et, par un motif pareil, le rayon reprend 

 ces mêmes vitesses de deux en deux surfaces , lorsqu'il se 

 trouve entre les intervalles de deux lentilles consécutives. 

 Ce retour périodique aux mêmes vitesses permet de simpli- 

 fier les formules relatives aux milieux quelconques, en con- 

 tractant de moitié le nombre de leurs termes , et j'ai donné 

 les expressions explicites de leurs coefficients généraux ainsi 

 réduits; alors la vitesse, qui devient périodiquement cons- 

 tante pour chaque rayon , est prise pour unité, et les vitesses 

 intérieures aux lentilles se trouvent exprimées par l'indice 

 de réfraction propre au même rayon lorsqu'il passe de l'air 

 dans le verre dont chaque lentille est faite. 



a. Pour définir les inflexions successives que les rayons 

 éprouvent en traversant les lentilles assemblées, je rapporte 

 généralement les points de l'espace à trais axes de coor- 

 données rectangulaires xyz, dont le premier, celui des x, 

 coïncide avec l'axe central du système. Afin de fixer les idées, 

 je supposerai que ce système est situé tout entier du côté des 

 X positifs, la première surface de l'objectif se trouvant la plus 

 voisine de l'origine , et la dernière de l'oculaire en étant la 

 plus distante. Alors le mouvement des éléments lumineux 

 les portera toujours vers l'extrémité positive de l'axe des x. 

 La direction actuelle de chaque rayon , dans les différentes 

 phases de sa route, se caractérisera par les angles qu'il forme 

 alors avec les axes des j et des 3, angles que je compterai 

 constamment à partir des extrémités positives de ces axes, 

 en allant vers l'extrémité positive des a?. Puisque les inflexions 

 des rayons autour de l'axe central seront toujours maintenues 

 très-petites, les angles ainsi comptés devront toujours être 



