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gence de chaque rayon considéré, sont égales entre elles, et 

 prises ici pour unité. On a alors, par ces formules: 

 cos Y„ = J\ cos Y + Pj, , cos Z„, = N cos Z + Pz, , 

 j^ ^ Q cos Y -t- Rr, , ^™ = Q cos Z -H Rz, , 



les quatre coefficients N, P, Q, R, étant toujours assujettis à 

 la relation 



NR — PQ=i. 



Dans cha(iue système donné de surfaces et de milieux inter- 

 posés entre elles, ces coefficients sont uniquement fonctions 

 des pouvoirs réfringents qu'elles exercent, et des intervalles 

 qui les sépaient. Les éléments primitifs d'incidence n'y 

 entrent pour rien. Ces quatre coefficients sont ainsi com- 

 muns, dans chaque système, à tous les rayons de même na- 

 ture, sur lesquels ces pouvoirs sont égaux. J'ai donné, dans 

 le passage cité, leurs expressions explicites en fonction des 

 éléments constitutifs du système, expressions que j'ai ensuite 

 contractées en restreignant leur application aux systèmes 

 purement dioptriques, où elles ne contiennent plus alors que 

 les rayons de courbure des lentilles, leurs épaisseurs, leurs 

 intervalles et leurs indices de réfraction pour chaque réfran- 

 gibilité considérée. Mais ici , nous n'avons jîas encore besoin 

 de ces dévelo|>pements, et il nous sera plus commode de con- 

 server idéalement au système sa constitution générale, sauf 

 l'identité de valeur ainsi que de sens des vitesses extrêmes 

 que nous y introduisons pour spécifier les circonstances ex- 

 térieures dans lesquelles il agit. 



5. Considérons maintenant un pinceau de rayons homo- 

 gènes, tous émanés d'un même point lumineux antérieur au 

 système, et traversant ensemble les surfaces successives, puis 



