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Mais alors ces dernières équations peuvent encore se mo- 

 difier de manière à rendre leur interprétation plus facile. 

 En effet, puisque cos Y et cos Y, sont constamment nuls, 

 cos Z devient égal à sin X, et cos Z, à sin X,, X, désignant 

 en général l'angle que le rayon liunineux considéré forme 

 successivement avec l'axe central dans ses diverses inflexions. 

 On a donc alors : 



sin X„ = N sin X + Pz., 

 z„ = QsinX+ Rz, , 

 avec la relation toujours subsistante, 



>fR — PQ=i. 

 Comme les quatre coefficients N, P, Q, R, ne dépendent 

 pas des éléments d'incidence z, et X, leur signification et leur 

 construction générales pourront s'obtenir en considérant 

 des circonstances particulières qui seront les plus propres à 

 manifester leurs effets. Je commence, en conséquence , par 

 supposer z, nul , ce qui limite l'application aux seuls rayons 

 lumineux qui percent la première surface du système à son ■ 

 centre de figure A, comme on le voit fig. i. Alors, en dési- 

 gnant par l'indice antérieur c les éléments tant d'incidence 

 que d'émergence qui sont relatifs à un tel cas, les deux équa- 

 tions qui les lient ensemble seront : 



sin,X„ = ]\sin,X, 

 .z. = Qsin,X; 

 de sorte qu'elles ne nous présenteront plus que les deux 

 coefficients N et Q, à interpréter isolément. 



II. Soit SA, fig. I, un rayon incident homogène mené 

 sous ces conditions. Je le place autour de l'axe, de manière 

 que son angle ,X ait une valeur positive, prenant ce cas 

 comme type des raisonnements. Soit XR„ le rayon finale- 



