32 SUB LES LUNETTES ACHROMATIQUES 



ment émergent qui en dérive , lequel formera avec laxe l'an- 

 gle ,X„,. Cet angle pourra se trouver placé du même côté de 

 l'axe (|ue l'angle .X, ou en sens contraire; il pourra aussi 

 être plus grand ou nioindre. Ces deux circonstances dépen- 

 dront de la constitution du système considéré. Mais , dans 

 chaque système, elles seront marquées par le signe et par 

 la valeiu- du coefficient N, puisqu'il exprime généralement 

 le rapport de sin ,X„, à sin ,X. Il définit ainsi complètement 

 le premier de ces angles, tant pour sa position que pour sa 

 grandeur, lorsque ,X dont il dérive est donné avec ces deux 

 spécifications. C'est pourquoi j'ai appelé ce coefficient N le 

 grossissement angulaire. 



Il ne faut pas toutefois attacher à cette expression un sens 

 absolu, entraînant l'idée d'une amplification physique qui 

 serait toujours opérée dans l'angle ,X. Il y a en effet ampli- 

 fication, lorsque le nombre N positif ou négatif surpasse l'u- 

 nité, comme cela a généralement lieu dans tous les instru- 

 ' ments employés aux usages optiques, si l'on considère chacun 

 d'eux dans son ensemble; car l'amjilification effective est 

 toujours un des résultats qu'on en exige. Mais il y aura 

 diminution si le coefficient N devient une fraction positive 

 ou négative moindre que l'unité. C'est ce qui a lieu, par exem- 

 ple, dans les deux systèmes binaires qui composent les ocu- 

 laires quadruples des lunettes polyaldes, et aussi ceux des 

 liHiettes terrestres ordinaires, où les mêmes systèmes binaires 

 existent, mais fixes relativement l'un à l'autre. Le passage 

 de 1 amplification à la diminution se présente lorsque ]N=i, 

 auquel cas tout rayon homogène à incidence centrale pro- 

 duit un rayon émergent qui lui est parallèle. Cela aurait lieu 

 ainsi , par exemple, dans un .système composé de lentilles in- 



