A OCULAIRES MULTIPLES. 33 



liiiiiuent minces, agissant dans l'air et toutes rassemblées 

 en contact, de manière que l'épaisseur totale du système pût 

 être censée insensible. Car alors, tout rayon incident central 

 SA, faisant son incidence et sou émergence dans des points 

 infiniment rapprochés, où les plans tangents aux surfaces ré- 

 fringentes seraient parallèles entre eux, il Ji'en éprouverait 

 aucune déviation finale; de sorte que ,X„ serait toujours égal 

 à ,X. Mais ce parallélisme d'émergence et d'incidence peut 

 encore être opéré par beaucoup d'autres combinaisons. 



Enfin, on peut concevoir des cond>inaisons où N serait 

 nul , et alors l'angle .X„, serait toujours nul, quel que fût ,X ; 

 c'est-à-dire, que tous les rayons incidents qui auraient percé 

 l'objectif à son centre de figure, sortiraient du système sui- 

 vant des directions parallèles à son axe central, comme le 

 représente la figure 2. Ce cas se réalise quelquefois dans 

 l'amplitude de course que parcourent les oculaires des lunettes 

 polyaldes, comme je le montrerai plus loin. Mais on verra 

 qu'il convient de l'éviter, et je ne le cite que comme exemple. 



12. Reprenons maintenant la fig. i, et considérons l'or- 

 donnée d'émergence A„ J„ ou ,z„. .Te l'ai placée du côté de l'axe 

 central où les z sont positifs, parce que je prends ce cas 

 comme type des raisonnements. Mais son signe propre, ainsi 

 que sa grandeur, pour un angle donné ,X, dépendent de la 

 constitution du système que l'on considère; et elles sont fixées 

 dans chacun d'eux par le coefficient Q qui exprime le rapport 

 de ,z„ à sin ,X. On voit par là que sin ,X étant un nombre 

 abstrait, et z„ une ligne, Q doit aussi représenter une lon- 

 gueur linéaire. C'est ce qui a lieu en effet, et il est facile de 

 la construire. Pour cela, du point d'émergence ,I„, menez une 

 parallèle au rayon incident central SA,, d'où l'ordonnée dé- 

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