3] SUR LES LUNETTES ACHROMATIQUES 



rive, et prolongez-la jusqu'au point Q où elle va couper l'axe 

 central. Puis, considérez la distance A,„ Q comme positive 

 (piarid file est antérieure à la surface d'émergence , et 

 comme négative quand elle lui devient postérieure. Cette dis- 

 tance, ainsi interprétée, représentera le coefficient Q, tant 

 pour sa grandeur que pour son signe. Car, dans le triangle 



■ l,„QA,„, elle a, comme lui, pour valeur ' " qui équivaut 



à .'^" dans les limites de petitesse attribuées ici à l'anale ,X. 



sin f X ' n ' 



Supposons que le système considéré soit seulement com- 

 posé <ie deux lentilles réfringentes, infiniment minces, agis- 

 sant dans l'air, et séparées lune de l'autre par l'intervalle A,A„,. 

 Alors le rayon incident SA, , après avoir traversé la première, 

 se retrouverait encore sensiblement. sur le prolongement de sa 

 direction primitive, à cause du parallélisme des plans tan- 

 gents à ses points d'incidence et d'émergence, dont la distance 

 mutuelle est supposée négligeable. Ce serait alors ce même 

 rayon incident qui, prolongé jusqu'à la seconde lentille, y dé- 

 terminerait les points d'incidence, ainsi que d'émergence ,J„, , 

 lesquels coïncideraient encore l'un avec l'autre. Conséquem- 

 ment, notre parallèle ,I„,Q coïnciderait aussi avec lui, et le 

 point Q tomberait en A,.]ie coefficient Q se trouverait donc 

 égal à l'intervalle même des deux lentilles infiniment minces, 

 ou à l'épaisseur totale du système ; et il deviendrait tout à fait 

 nul si les deux lentilles infiniment minces se rapprochaient 

 l'une de l'autre jusqu'au contact. C'est en effet ce que l'ex- 

 pression générale et explicite deQ donne quand on l'applique 

 à des cas pareils. Mais notre construction montre la raison 

 géométrique de ce résultat. 



