A OCULAIRES MULTIPLES. 3q 



d'incidence, ne diffère de la distance focale principale x\„,F, 

 ou F, qui se compte à partir de la surface d'émergence, qu'en 

 conséquence de l'épaisseur du système. Car ces deux distances 

 deviendraient égales entre elles si la surface d'émergence ve- 

 nait coïncider avec la surface d'incidence, c'est-à-dire, si le 

 système total se trouvait réduit à une extrême minceur. Dans 

 ce cas R se réduirait à + i , puisque E étant nul, les deux 

 termes du rapport qui l'exprime auraient la même valeur. On a 

 déjà vu que N se réduit aussi alors à -i- i , et Q devient nul ; de 

 sorte que le système infiniment mince se trouve entièrement 

 spécialisé par la valeur de son coefficient P, ou du rapport 



p, qui exprime sa distance focale principale. 



Si le système considéré se composait de deux lentilles ui- 

 finiment minces, séparées par un intervalle quelconque A„ 

 comme celui que nous avons pris pour exemple dans la page 34, 

 § 12, la droite I, J„ serait la direction même du rayon inci- 

 dent SI, après qu'il aurait traversé la première lentille. Alors 

 le point K serait évidemment le foyer principal de cette len- 

 tille, et la ligne A.K serait sa distance focale principale. En 

 la désignant donc par/ , on aurait pour ce cas spécial 



R=i + ^. 



J \ 



C'est en effet la valeur que l'expression générale et explicite 

 de R donne pour un système linéaire ainsi constitué, et notre 

 construction actuelle en montre la cause. 



Généralement, la valeur et le signe propre du coefficient R 

 ont une influence très-considérable sur les effets des systèmes 

 optiques, et il est très- essentiel de la bien connaître pour la 

 diriger convenablement. Ici , en ne considérant que des rayons 



