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fite singulièrement l'expression. Lorsqu'un faisceau infini- 

 ment délié de lumière blanche est brisé et dispersé par un 

 prisme formé d'une substance réfringente quelconque, les 

 indices de réfraction propres aux différents rayons simples 

 se montrent, à la vérité, différents les uns des autres; mais 

 leurs variations dans l'amplitude totale du spectre visible 

 sont toujours très-petites comparativement à la valeur ab- 

 solue de l'indice de réfraction moyen. Ce fait a lieu même 

 quand le trait dispersé est formé par la lumière solaire di- 

 recte; à plus forte raison peut-on l'admettre dans la théorie 

 des instruments destinés à observer des objets terrestres , des 

 planètes, ou des étoiles, dont la lumière est incomparablement 

 moins vive que celle du soleil, ce qui donne au spectre visible 

 une amplitude beaucoup plus restreinte, pour une force 

 réfringente d'égale énergie. Pour exprimer ceci analytique- 

 ment , nommons n l'indice de réfraction propre aux rayons 

 de moyenne réfrangibilité, et n + ^n la valeur de ce même 

 indice pour une réfrangibilité plus grande ou moindre dans 



une même substance. Le rapport — sera toujours une petite 



fraction, dont on peut se permettre de négliger les puis- 

 sances supérieures à la première, en conservant celle-ci seule 

 dans les résultats. Alors la caractéristique 5 dévient réelle- 

 ment un signe de variations infiniment petites , et s'emploie 

 comme telle dans tous les calculs, ce qui les simplifie con- 

 sidérablement. J'adopterai en conséquence ce principe d'ap- 

 proximation, et je m'y bornerai dans ce (jui va suivre. 



C'est par une application de ce principe, et dans les limites 

 d'exactitude qu'il comporte, que la constance chromatique 

 imprimée au coefficient N, prévient la dispersion latérale des 



