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Or, pour cela ils ne seront pas encore coïncidents. Car 

 chacun d'eux coupe l'axe central au point oculaire qui ap- 

 partient à sa réfrangibilité propre; et ces points seront géné- 

 ralement dispersés sur une certaine étendue de l'axe en vertu 

 des variations chromatiques de H. Pour les réunir, il faudrait 

 rendre àH constamment nul, ce qui, joint à la constance deN, 

 amènerait tous les axes émergents en complète coïncidence. 

 Mais on obtiendra des effets optiques très-approximativement 

 pareils, si les valeurs de SH sont seulement maintenues très- 

 petites comparativement aux distances A/ où les foyers se 

 forment, quand l'instrument est ajusté pour une portée de 

 vue ordinaire, le centre de la pupille étant placé au point 

 oculaire moyen ; car alors les droites visuelles menées de ce 

 point aux différents foyers auront des directions sensible- 

 ment coïncidentes. 



27. C'est avec ces restrictions approximatives que l'on 

 emploie l'équation âlN = o dans les instruments d'optique, 

 et qu'on la considère comme y assurant avec une exactitude 

 suffisante la dispersion rectiligne des foyers. Pour en faire 

 l'application, je prends dans les équations (i), page 44. 

 l'expression générale de N en fonction des coefficients prin- 

 cipaux qui constituent le système objectif et le système ocu- 

 laire. Mais je la simplifie, quant au premier d'entre eux, 

 par la considération de sa minceur, qui permet de supposer 

 N' ^ I et Q' = o. Il reste alors 

 (a) N=-i\"+P"A.. 



J'applique maintenant aux deux membres de cette équation 

 la caractéristique â, en faisant attention que la lettre h, y 

 est insensible, parce qu'elle exprime l'intervalle compris 

 entre l'objectif et la première lentille oculaire, lec|uel reste 

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