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viendra évidemment commun à toutes ses parties ; et en le 

 supprimant, elle prendra cette forme 



J'ai donné, dans le second volume de mon Astronomie, 

 les expressions explicites de tous les termes de ce genre qui 

 composent les coefficients N„, P„, Q„, R,„ , dans un système 

 composé d'un nombre quelconque m. de lentilles, dont on né- 

 glige, ou dont on ne néglige pas les épaisseurs. En les restrei- 

 gnant au premier de ces cas, qui est le nôtre, on reconnaîtra 

 aisément que les coefficients différentiels relatifs à la réfrangi- 

 bilité , ont toujours, pour N, P, R, les expressions suivantes :' 



^^ = N„— H-v„„ ^==P,„+^„, _^R„_n-p,„. 



Les quantités N„, P„, R„, sont les valeurs mêmes des coef- 

 ficients prises relativement à la réfrangibilité moyenne ; et 

 v„, tS„, p„, sont des fonctions explicitement déterminées, 

 provenant des termes de chacun d'eux, qui ont pour dénomi- 

 nateur des produits composés de deux distances focales ou 

 d'un plus grand nombre. Elles doivent donc être calculées 

 aussi pour la réfrangibilité moyenne dans ces équations. 

 Je n'y joins pas le coefficient différentiel relatif à Q„,, parce 

 qu'il ne deviendra jias nécessaire dans nos opérations ulté- 

 rieures, et qu'il a une forme moins abrégée que les précédents. 

 3i. Pour appliquer explicitement ces résultats, il faut spé- 

 cifier le mode de partage que nous voulons établir dans l'ocu- 

 laire total. Je composerai le système antérieur uniquement 

 des deux premières lentilles , les plus rapprochées de l'ob- 

 jectif, lesquelles pourront être réduites analytiquement à 

 une seule, comme cas particulier d'application. Ce sera donc 



