70 SUR LES LUNETTES ACHROMATIQUES 



la rappelle et la mets ainsi en évidence, parce que nous en 

 ferons un très-fréquent usage dans la suite de ces recher- 

 ches. Pour caractériser son origine et celle des équations (2), 

 page 4â, clont elle dérive, je les appellerai désormais les 

 équations de continuitc, parce qu'en effet elles expriment 

 seulement que le système objectif et les deux systèmes partiels 

 qui composent l'oculaire total, forment un assemblage à tra- 

 vers lequel la luniière est transmise continûment, dans l'ordre 

 de succession défini par les indices qui affectent leurs coef- 

 ficients princiijaux. 



Les trois équations (o), (è), (c) suffisent pour assurer à 

 l'instrument les propriétés générales de ])roduire un grossis- 

 sement angulaire assigné N, d'être préparé jjour \\\\ obser- 

 vateur infiniment presbyte, et d'être exempt de dispersion 

 latérale. Leur réalisation exige seulement des intervalles 

 /?, et A, qu'ils soient positifs, laissant d'ailleurs leurs gran- 

 deurs absolues complètement indéterminées. JNous avons en- 

 core à notre disposition trois des coefficients généraux ap- 

 partenant à chaque système partiel dont nous composons 

 l'oculaire total, le quatrième coefficient dépendant de ceux- 

 là par une équation de condition toujours subsistante. 

 Donc, sauf la restriction du signe de h, et de A, nous avons 

 en tout huit quantités disponibles pour satisfaire à trois con- 

 ditions. Ainsi, dans la multiplicité des combinaisons qui pour- 

 ront les renqilir analytiquement, il faudra tâcher de démêler 

 celles qui donneraient à l'instrument d'autres qualités que 

 nous n'y avons pas attachées encore; par exemple, les plus 

 petites valeurs d'incidences pour une même amplitude de 

 champ apparent, et surtout une stabilité de bons effets qui 

 ne puisse pas être détruite ou compromise par les légères 



