l56 SUR LES LUNETTES ACHROMATIQUES 



se nomme Vowertiire du cJianip apparent. Pour trouver les 

 conditions d'où dépend sa grandeur, il faut suivre spéciale- 

 ment le trajet de ces axes à travers le système des lentilles 

 assemblées. 



87. Chacun d'eux , lors de son incidence , est d'abord com- 

 pris dans un plan diamétral du système. Son trajet ultérieur 

 s'opère donc tout entier dans ce même plan. Nous pourrons 

 ainsi, sans le limiter, choisir ce plan d'incidence pour celui 

 des coordonnées ,r, z, ainsi que nous l'avoiis déjà fait page 3o. 

 Alors y„, et cos Y„ étant rendus constamment nuls dans nos 

 formules générales, \>av la nullité de }", et de cos Y, nous 

 n'avons plus qu'un seul système d'équation à considérer : 

 et cos Z, cos Z„, , devenant respectivement sin X, sin X„, dans 

 le plan des ,i' z, où nous suivons le rayon, les équations qui 

 déterminent sa route se réduisent aux deux suivantes : 



sin X„, = N sin X -t- Pr.,, 

 -,„=QsinX + Rz,, 



où l'on a la condition générale 



NR = PQ = i. 



z„ est l'ordonnée du point dans lequel le rayon considéré 

 perce la surface d'émergence finale dont le rang est /?«, pour 

 rentrer dans lair ; et X,„ est l'angle qu'il forme avec l'axe des 

 X après avoir subi cette action. 



Jusqu'ici ce rayon se trouve seulement astreint à rester 

 dans un plan diamétral du système. Nous devrons ultérieu- 

 rement ajouter que son incidence s'opère au centre de figure 

 même de la surface objective, ce qui rendra z, nul. Mais 

 avant de lui appliquer cette restriction, il est nécessaire de 



