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qui, ayant d'abord coupé l'axe sous l'angle primitif ,X, se 

 propage ensuite à travers toutes les lentilles en nombre m 

 qui composent l'instrument. Si l'on veut connaître ses or- 

 données successives d'incidence et d'émergence sur ces len- 

 tilles, ainsi que les angles qu'il forme avec l'axe du système 

 après avoir traversé chacune d'elles, il n'y a qu'à donner à 

 l'indice i les valeurs qui marquent leur rang dans le système 

 total ; et les valeurs de ,s, ainsi que de sin ^ qui en résul- 

 teront, exprimeront les éléments analytiques actuels qui con- 

 viennent au rayon dans la circonstance ainsi assignée ; pourvu 

 toutefois que les ouvertures des lentilles employées soient assez 

 grandes pour que les ordonnées ,z, ainsi obtenues s'y réalisent. 

 90. Ces lentilles étant toujours supposées infiniment 

 minces, nommons N le grossissement angulaire total que leur 

 système produit. Alors, pour tout rayon homogène à inci- 

 dence centrale, dont les inflexions autour de l'axe du sys- 

 tème sont maintenues très-petites, comme nos formules le 

 supposent, les ordonnées successives a sont liées à l'angle 

 d'introduction ,X et au grossissement total N par la relation 

 suivante, qui est démontrée dans le tome II de mon Astro- 



nomie , 



(N-i)sin,X = f?4-f'-Hp + ...Ç". 



/' Ji Jt Jm 



//• -/.désignent les distances focales des lentilles où chaque 

 ordonnée se réalise. Si l'on remplace ces ordonnées par leurs 

 expressions en fonction du coefficient variable Q,, l'angle 

 d'introduction ,X disparaît de l'équation, comme facteur 

 commun à tous ses termes, et il reste : 



N=l -H^-f-^-h3i + ...Q=. 



J^ fz Ji fm 



