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le signe supérieur lorsqu'elle tournera sa concavité vers les 

 rayons incidents, et comme négatif, conjointement avec le 

 signe inférieur lorsqu'elle leur présentera sa convexité, de 

 manière que/, résulte toujours négative dans les deux cas. 

 Alors, chaque terme ^ deviendra =p (/i — i)— . Or le facteur 



—, abstraction faite de son signe occasionnel, exprime le 

 sinus de l'angle e, que le rayon de courbure mène à chaque 

 point d'incidence formé avec l'axe central du système. Et la 

 petitesse de cet angle est une des conditions de l'approxima- 

 tion sur laquelle nos formalités générales sont fondées. Il 

 faut donc s'efforcer de produire le grossissement total N , 

 en restreignant le plus possible les valeurs individuelles de 

 ce facteur dans les lentilles employées. Et, comme le coef- 

 ficient n — I leur est commun à toutes, aussi bien que la 

 valeur de sin ,X qui entre dans l'expression générale de ^z,, 

 pour chaque rayon à incidence centrale dont on suit la mar- 

 che , on voit que le même principe de restriction devra être 



appliqué aux rapports -^ qui sont proportionnels aux sin £,. 



On arriverait à une conséquence pareille, si l'on prenait quel- 

 qu'une des lentilles biconvexes et isocèles comme on le fait 

 dans certaines constructions. Car si l'on désigne par -l- r, le 

 rayon de courbure de la surface postérieure, qui est positif 

 dans notre notation, la distance focale principale d'une telle 



lentille, en négligeant son épaisseur centrale, serait j-^ — r. 



Alors le terme correspondant ^. ou -^ sin ,X deviendrait 

 — i{ti — i)y, ou — 2(n — i)sin,X— . Donc, si le rapport-y se 



trouvait convenablement atténué, cette limitation se repor- 

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