174 SUR LES LUNETTES ACHROMATIQUES 



Ceci complète les expressions explicites des quatre coef- 

 ficients pour les circonstances spéciales que nous admet- 

 tons. En outre, Q étant égal à /«, , ^ ou H devient ^ comme 

 nous l'avons déjà reconnu, page i68. 



loi. Maintenant prenons pour type la figure 5 ; et, ayant 

 placé le centre de la pupille en C à une distance H- D', au 

 delà de la surface d'émergence , ne limitons pas son ouver- 

 ture, mais considérons-la comme un plan d'une étendue 

 indéterminée, ie choisis alors un rayon excentrique Sa.I.O, 

 qui, après avoir traversé l'objectif à son bord inférieur A, , va 

 percer le plan de la pupille en O, à une distance de l'axe 

 central exprimée généralement par + w. Je prends ce rayon 

 comme appartenant au faisceau réfracté qui borde le champ 

 physiquement perceptible : soit que lui seul suffise pour 

 donner la perception du point extérieur dont il est émané, 

 auquel cas w devra être le petit diamètre réel de la pupille; 

 soit que la sensation exige qu'une certaine épaisseur finie du 

 même faisceau pénètre simultanément l'organe, auquel cas w 

 devra être d'autant inférieur à ce demi-diamètre réel. La con- 

 dition d'incidence du rayon dont il s'agit donnera d'abord 

 z, ^ — A,; et, puisque le coefficient principal P est généra- 

 lement nul pour l'espèce de réfrangibilité qui lui est propre, 

 ses éléments particuliers d'émergence seront 



sinX. =]\ sin.X, 



z,=Qsin,X— RA,. 



J'écris ,X au lieu de X pour rappeler que le rayon considéré 

 fait partie d'un faisceau incident de rayons parallèles, dont 

 l'angle d'introduction X est le même que celui de leur axe 

 rentrai commun. 



