EN REPOS on EN MOUVEMENT. Ss? 



de très-petits angles dans les formules (2), ce qui rendra les 

 quantités G et H aussi très-petites relativement à K, et per- 

 mettra de les négliger dans la formule (i). Dans ce cas , la quan- 

 tité de lumière reçue par S' sera donc proportionnelle au cosinus 

 de l'angle à' incidence i sur son plan aussi bien qu'à l'étendue a 

 de cette petite surface, en supposant toujours, comme précé- 

 demment, que le plan de a. prolongé n'aille pas traverser S. 

 Si l'état lumineux de A est partout le même, ou queX ne 

 varie pas d'un point à un autre; si, de plus, on néglige le 

 carré de 0, et que l'on mette l'unité au lieu de cos 6 dans la 

 troisième formule (2); et si l'on fait 



/ 'Y ' sin Gc^Qrfi}/ = il , 

 il en résultera 



Or, en concevant un cône qui ait son sommet au point O 

 et soit circonscrit au contour de S, et une sphère décrite du 

 point O comme centre et d'un rayon égal à l'unité, Q. sera 

 la partie de la surface comprise dans le cône, ou ce qu'on 

 pourrait appeler l'ouverture de ce cône, laquelle est, par hy- 

 pothèse, une très-petite partie de la surface sphérique entière, 

 ou de 4,7. Par conséquent, dans le cas d'un corps A dont tous 

 les poitjts sont également lumineux, la quantité de lumière 

 envoyée par chaque portion S, de peu d'étendue sur la sur- 

 face, à l'aire a, est indépendante, non-seulement de la forme 

 de A, mais aussi du contour de S, et simplement propor- 

 tionnelle à l'ouverture conique n; en sorte que toutes les 

 petites portions de B, de forme et d'étendue différentes, qui 

 repondent à des ouvertures coniques équivalentes, envoient, 

 sous une même incidence i, des quantités égales de lumière 



