EN REPOS OU EN MOUVEMENT. 34^) 



transmission, on n'aura aucune modification à faire subir à 

 cette formule, dans les cas ordinaires où la distance c qui 

 sépare A de A' n'est pas très-grande; mais il n'en sera plus 

 de même lorsqu'il s'agira d'un corps A excessivement éloigné 

 de A', comme une étoile, par exemple, de l'œil d'un obser- 

 vateur placé à la surface de la terre ; et alors , ainsi qu'on a pu 

 le voir, il faudra avoir égard , dans le calcul de la quan- 

 tité de lumière qui parvient de A à A' au bout d'un temps 

 donné, aux vitesses des divers rayons dont la lumière se 

 compose, qui peuvent être inégales pour les rayons diver- 

 sement colorés. 



i4- L'équation (i), d'oii la formule (i3) est dérivée, sup- 

 pose les dimensions de A très-petites par rapport à la dis- 

 tance; je les regarderai même comme insensibles, ce qui 

 a effectivement lieu à l'égard des étoiles , dont le diamètre 

 apparent , vu de la terre , échappe , par son extrême petitesse, 

 à tous les moyens de le mesurer. Dans ce cas, on pourra ad- 

 mettre que les rayons de lumière, animés d'une même vitesse 

 et qui partent en même temps de tous les points de l'hémis- 

 phère de A tourné vers A', parviennent aussi en même temps 

 à A'. Cela étant, soit 6 le temps qu'un rayon de lumière 

 simple, ou composé de molécules qui ont toutes une même 

 vitesse, emploie à aller de A à A', c'est-à-dire, le rapport de 

 la distance c à cette vitesse. Il est évident que la quantité de 

 cette lumière qui atteindra A' au bout du temps t est celle qui 

 est partie, à l'époque correspondante au temps t — G, de 

 l'hémisphère de A tourné à cette même époque vers A' et dans 

 l'état lumineux où il se trouvait alors. Par conséquent , la 

 quantité de lumière dont il s'agit se déduira de la formule 

 (i3), en y mettant t — G au lieu de t. Afin de rendre les ré- 



T. XIX. 44 



