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qu on vient de trouver subsistera pour toutes les lumières 

 simples K,, K,,. . .K^, jusqu'à l'époque qui répond à ^ = ^.+6, 

 et par conséquent, jusqu'à cette époque, la quantité de lu- 

 mière r continuera d'être exprimée par la formule (i8). Mais 

 au delà cette valeur de T n'aura plus lieu pour la lumière K,, 

 dont la vitesse de jjropagation est la plus rapide; d'après le 

 numéro cité, dans lequel il faudra faire w=, o, cette valeur 

 devra être remplacée par celle-ci : 



T=i — sin(ê4-w^i); 



on aura , en même temps , 



■7rK,i'(7 cos / 



[i — sin(g + wZ,)]; 



il faudra donc , à partir de t = f, + 0, , supprimer dans la for- 

 mule (17) la partie dépendante de K, ; puis ajouter à cette 

 formule, ainsi réduite, cette valeur de y,, pour avoir l'ex- 

 pression complète de y, qui subsistera jusqu'à t--^t, -I- Ô.. 

 Au delà et jusqu'à f = ^, + 83, la valeur de r se déduira de 

 la formule (18), en y supprimant les parties relatives à K, et K„ 

 ou provenant de y, et y,, et les remplaçant par la valeur pré- 

 cédente de y,, et par 



y= — [i — sm(ê +01. 



En continuant ainsi, on voit que l'intervalle de temps 9,, — S, 

 compris depuis ? = f, + 6, jusqu'à ^ = «, + G^, se divisera en 

 |i — I parties 0, — (l,,63 — 6,, . . 9^ — 6^_,, pour lesquelles l'ex- 

 pression analytique de r ne sera pas la même, mais de manière 

 cependant que la valeur de cette quantité de lumière n'éprouve 

 aucun changement brusque, en passant d'une partie à la sui- 

 vante. Au delà de ^ = ï, 4- 6^, la quantité r sera constante, 



