AUX LIMITES DES CORPS. u5 



pour tout mouvement simple, propagé dans le corps dont 

 il s'agit, subsiste entre ces quatre coefficients. Si le corps 

 donné est isotrope, l'équation caractéristique renfermera 

 seulement, avec le coefficient relatif au temps, la somme des 

 carrés des coefficients relatifs aux coordonnées, ou, ce qui 

 revient au même, le carré d'un nouveau coefficient. Elle 

 pourra donc être considérée comme établissant une relation 

 entre les deux coefficients qui caractérisent un mouvement 

 simple isotrope. Si d'ailleurs le mouvement simple et isotrope 

 est du nombre de ceux qui se propagent sans s'affaiblir, les 

 deux coefficients en question seront réciproquement propor- 

 tionnels à la durée des vibrations lumineuses et à l'épaisseur 

 des ondes planes , ou , ce qui revient au même , à ce qu'on 

 nomme la longueur des ondulations. 



Observons maintenant que les mouvements simples propa- 

 gés dans l'un ou l'autre corps, et caractérisés comme on vient 

 de le dire , seront de deux espèces. Parmi ces mouvements, 

 les uns disparaîtraient avec les molécules des deux corps , 

 les autres avec les molécules de l'éther. Or, pour obtenir, 

 du moins avec une certaine approximation , d'une part , les 

 lois des mouvements simples propagés dans les deux corps, 

 d'autre part, les lois des mouvements simples propagés dans 

 l'éther, il suffira évidemment de réduire ces mouvements , 

 dans le premier cas , à des mouvements de première espèce , 

 c'est-à-dire à des mouvements qui continueraient de subsister 

 si l'éther venait à disparaître; dans le second cas, à des 

 mouvements de seconde espèce, c'est-à-dire à des mouve- 

 vements qui continueraient de subsister si les corps venaient 

 à disparaître; et de tirer les conditions relatives à la surface 

 de séparation des deux corps, dans le premier cas , du prin- 

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