■j.G DES CONDITIONS RELATIVES 



cipe de l'égalité des pressions intérieure et extérieure sup- 

 portées par cette surface, dans le second cas, du principe de 

 la continuité du mouvement dans l'éther. Ajoutons que 

 les lois de la réflexion et de la réfraction des mouvements 

 simples étant une fois trouvées , avec les équations de con- 

 dition relatives à ces mouvements et aux points situés sur 

 la surface de séparation des deux milieux, on pourra, eu 

 égard aux notations que nous avons adoptées, étendre faci- 

 lement ces équations de condition au cas où l'on considére- 

 rait des mouvements infiniment petits quelconques. Pour y 

 parvenir, il suffira ordinairement de remplacer, par des 

 symboles de dérivation relatifs au temps et aux coordon- 

 nées, les coefficients par lesquels ces quatre variables se trou- 

 vent multipliées dans l'exponentielle imaginaire qui carac- 

 térise chaque mouvement simple. 



L'expérience confirme l'exactitude des conclusions ci- 

 dessus énoncées, et semble même démontrer que l'approxi- 

 mation à laquelle on arrive en opérant comme nous venons 

 de le dire est très-considérable. Car la plupart des lois re- 

 marquables découvertes par le calcul, et vérifiées par l'ob- 

 servation dans la physique mathématique, peuvent s'établir 

 de cette manière, ainsi que je l'expliquerai plus en détail 

 dans une série de mémoires qui suivront celui-ci. 



Pour montrer une application de la méthode que je viens 

 d'exposer à un exemple utile , concevons que l'on cherche 

 les lois suivant lesquelles un rayon lumineux et simple est ré- 

 fléchi et réfracté par la surface de séparation de deux corps 

 isophanes dont les molécules sont réduites, avec celles de 

 l'éther, à des points matériels. Alors, dans chaque mou- 

 vement simple, les vibrations moléculaires seront ou trans- 





