AUX LIMITES DES CORPS. 27 



versales, c'est-à-dire, comprises dans les plans des ondes, ou 

 non-transversales (*). Alors aussi l'équation caractéristique 

 établira une relation entre les carrés des coefficients A\ s qui 

 caractérisent un mouvement simple isotrope, et qui, dans le 

 cas où le mouvement se propage sans s'affaiblir, sont récipro- 

 quement proportionnels, d'une part, à l'épaisseur des ondes 

 planes, d'autre part, à la durée des vibrations moléculaires. 

 Ajoutons que cette équation caractéristique du 8 e degré, 

 par rapport à s, se décomposera immédiatement en deux 

 équations du 4 e degré, qui répondront, la première, à des 

 mouvements simples à vibrations transversales, la seconde, à 

 des mouvements simples à vibrations non-transversales. Re- 

 marquons, enfin, que chaque mouvement simple pourra se 

 propager en deux sens opposés auxquels correspondront 

 deux valeurs de s qui ne différeront que par le signe. Cela 

 posé, aux quatre valeurs de s 2 que fourniront les deux 

 équations du 4 e degré, correspondront quatre mouvements 

 simples, dont deux seulement subsisteront si les molécules 

 des deux corps viennent à disparaître. D'ailleurs ces deux 

 derniers mouvements, qui offriront, l'un des vibrations trans- 

 versales, l'autre des vibrations non -transversales, seront 

 précisément ceux dont il faudra tenir compte pour déduire 

 du principe de la continuité des mouvements dans l'éther 

 les équations de condition relatives à la surface de sépara- 

 tion des deux corps. 



Lorsque, dans les équations de condition ainsi obtenues, 



(*) Pour plus d'exactitude , nous substituons ici les mots non-transver- 

 sales aux mots longitudinales , c' est-a-dire perpendiculaires à ces plans , 

 qui se trouvaient dans le manuscrit. 



