36 HAYONS LUMINEUX SIMPLES, 



réduit à une exponentielle trigonométrique, dont l'argument 

 ux + \y + wz — st est ee que nous appelons Y argument du 

 mouvement simple. En égalant cet argument à zéro, pour 

 une valeur nulle de t, on obtient l'équation 



(8) ux + xy + wz = o, 



qui représente le plan invariable, auquel les plans des ondes 

 sont parallèles. Si d'ailleurs le mouvement simple est durable 

 et persistant, on aura 6=0; et si de plus le mouvement 

 se propage sans s'affaiblir, on aura encore u = o, v = o, 

 n> = o. Si au contraire le mouvement s'affaiblit en se pro- 

 pageant, l'une au moins des constantes u,u, tu cessera de se 

 réduire à zéro; et l'on obtiendra un rayon évanescent, dans 

 lequel l'intensité de la lumière décroîtra en progression 

 géométrique, tandis que la distance d'une molécule au plan 

 invariable représenté par l'équation 



(9) lia; + D)' + wz = o 



croîtra en progression arithmétique. 



Supposons maintenant que le mouvement infiniment petit, 

 représenté par les équations (1), soit un mouvement simple 

 de l'éther, dans un milieu isophane qui ne produise pas la 

 polarisation chromatique. Alors les déplacements symbo- 

 liques vérifieront l'une des deux formules 



(10) - = - = - 1 

 (il) lll+ V-fi + wï, = O. 



Cela posé, si le module e UJ +"-> +»*—•« se réduit à l'unité, 

 ou, en d'autres termes, si les constantes u, », u>,s s'éva- 

 nouissent, on aura 



u— ui, y=vi, n' = wi, s ■ = si , 



