d'un double système de molécules. 609 



étant fournies par les équations (4) et (6) du paragraphe 3. 



Il est naturel de supposer que les atomes du fluide éthéré, 

 dans lequel se propagent les vibrations lumineuses, sont de 

 beaucoup supérieurs en nombre aux molécules des corps, 

 mais doués de masses beaucoup plus petites. Si l'on admet 

 cette supposition, la théorie de la lumière pourra se déduire 

 complètement du système des équations (1), ou, ce qui re- 

 vient au même, du système des équations (2). 



Ajoutons que, dans le cas où les systèmes de molécules 

 donnés se réduisent à un seul , on se trouve de nouveau 

 conduit aux équations (1) et (2). Seulement alors les for- 

 mules (4) du paragraphe 3 se réduisent aux suivantes 



(3) G = S,»/(r)( e '_i), H = S^D r /(r)(V-£). 



§ 5. Mouvements vibratoires des corps homogènes. 



Lorsque chacun des systèmes de molécules donnés est ho- 

 mogène, on peut, dans une première approximation, réduire 

 les coefficients variables que renferment les équations diffé- 

 rentielles d'un mouvement vibratoire infiniment petit à des 

 quantités constantes. Alors aussi, en éliminant entre ces 

 équations toutes les inconnues à l'exception d'une seule, 

 on obtient une équation définitive que nous avons nommée 

 Véquation caractéristique. Soient X l'une quelconque des 

 inconnues, et 



(1) v*=o 

 l'équation caractéristique, v étant delà forme 



(2) S/^F^D^D^D;). 



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