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Theorie der Wellen in flachem Wasser. 



Die Energie nimmt hiernach sehr rasch von der Oberfläche nach der Tiefe 

 hm ab und ist am Boden gleich Null (s. Fig. 8). 



Die gleiche Annahme der elliptischen Gestalt der Orbitalbahnen 

 finden wir auch in den umsichtigen UntersuchuAgen von Boussinesq 

 „über periodische Wellen in einer Flüssigkeit von gleicher, begrenzter 



Fig. 8. 



Verhältnis der Orbitalbahnen und der senkvfchten Energieverteilnnp bei Tiefsec- und Seicht- 

 wasaerwellen. Erläuterung. Rechts von der Mittellinie Ali bedeutet LM die Verteilung 

 der Energie nach der Tiefe für Tiefseewelleii, XD für Seichtwasserwellen. Links von der 

 Mittellinie zeigt EF die Radien ß der Orbitalbalinen der Ticfseewellen, A'ä die großen Halb- 

 achsen. GD die kleinen Halbachsen der Soichtwasserwellen. — Für beide Arten von Wellen 

 ist ?. ^ lö h gesetzt und für die Seichtwassorwellen p = 0.1 /. - - AI). (Nach G a i 1 1 .1 rd.) 



Tiefe". Diese mögen darum, obwohl der Zeit nach viel jünger als die 

 Hagens, schon hier folgen. Für die Beziehungen zwischen der Geschwindig- 

 keit und der Wassertiefe gibt er folgende grundlegende Gleichung: 



2 



'( 



2n p 





— e 



).^(, 



an p 



TC 



TC 



).o 



Hieraus wird angenähert abgeleitet: 





--!.} 



XX 



XXI 



Hierdurch haben wir also eine Formel, welche die Geschwindigkeit außer 

 von der Wassertiefe nur noch von der Periode z abhängen läßt, also den 



