Form und Geschwindigkeit der Dislokationswogen. 151 



klein annehmen dürfen. Dieser Weg ist also proportional der Greschwindig- 

 keit, die dem gesamten Flüssigkeitsvolumen FHG J durch eine Kraft mitgeteilt 

 ist, die die feste "Wand nach rechts hin verschiebt. Diese Kraft selbst ist gleich 

 der Differenz aus dem Druck unter der Schwellung und dem Druck vor der- 

 selben. Wenn q die Dichtigkeit des Wassers und g die Beschleunigung der 

 Schwere ist, wird also der Überdruck sein: 



Setzt man nun die Kraft gleich dem Produkt aus Geschwindigkeit mal Masse, 

 so hat man gk^/p, welche Kraft dem Überdruck ggh gleich ist, also: 



pgh = pk^hlp, woraus k^ = gv- 

 Das ist die Lagrangesche Formel. — Ist h gegen p nicht zu vernachlässigen, 

 so wird gemäß AE = kpfip + h) weiterhin k^ = g {p + h) erhalten; das 

 ist die Formel XXX von Scott Russell (S. 22). — In ähnlich einfacher Weise 

 läßt sich auch der allgemeinere Fall behandela, wo sich die Erscheinung in 

 einem Kanal von beliebig prismatischem Querschnitt abspielt. Nennt man 

 die Breite des Kanals 6, das Areal seines Querschnitts q, so wird alsdann 



Hieraus erhält man wieder die Lagrangesche Formel für einen rechteckigen 

 Querschnitt, wo q = pb wird und, unter der Annahme, daß h gegen f zu 

 vernachlässigen ist, ^/2Ä wegfällt. 



Ans der Art, wie die erste Woge entstanden ist, folgt weiter, daß in 

 der Nähe des Ursprungsorts ein Wellenberg in der Eicbtung des Impulses 

 voranlaufen muß, während ihm ein Wellental folgt. Es bildet sich also 

 eine Übertragungswelle (vgl. S. 22). Man denke an die Felsblöcke, die 

 der erzürnte Zyklop auf das Schiff des Odysseus schleudert, wo zuerst die 

 Wellen das Schiff auf das Land zu treiben, während der zweite, zwischen 

 Land und Schiff niederfallende Felsblock das Schiff in die See hinaus- 

 drückt (Odyssee 9, 845): ein Experiment, das am Wasser spielende Knaben 

 im kleinen gern wiederholen. Die auf die erste folgenden Wellen werden 

 dann eine regelmäßige Form besitzen. Es scheint, als wenn dies durch die 

 Tatsachen, die bei der Einzelbeschreibung dargelegt sind, bestätigt würde. 

 In größerer Entfernung vom Ausgangsorte aber scheinen die Wogen zu- 

 nächst ein Wellental zu bilden, und das tJbergangsgebiet würde sich etwa 

 durch den Radius einer vollen Wellenlänge bezeichnen lassen. Doch muß 

 diese Einzelheit noch genauer nachgeprüft werden, wozu in künftigen 

 Fällen eine stets steigende Zahl von Mareographen- die nötigen Tatsachen 

 liefern kann. Jedoch sind hierbei sehr erhebliche Komplikationen mit 

 den in allen Küsteneinschnitten bei solcher Gelegenheit sofort hervor- 

 gerufenen Eigenschwingungen des Wassers zu erwarten, mit den sogenann- 

 ten stehenden Wellen, die uns im nächsten Abschnitt ausführlich be- 

 schäftigen werden. Diese Eigenschwingungen der Hafenbuchten oder 

 kleinerer Meeresbecken bilden dann mit den aus dem Ozean heranrollenden 

 Wogen störende Interferenzen, die auf den Mareogrammen die Grund- 

 erscheinung stark entstellen. Auf umstehendem Ausschnitt aus dem 

 Registrierbogen vom Moltkehafen (Südgeorgien) bemerkt man dreierlei 

 Wogen in Interferenzen übereinander gelagert: zunächst die großen 

 halbtägigen Niveauschwankungen der Gezeiten, sodann die etwa ein- 

 stündigen Explosionswogen, die am 27. August um 2V2 Uhr nachmittags 



