Verschiebung der Flutstundenlinien bei Interferenzen. 



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Wellen durch Addition auszurechnen. Von diesem Phasenunterschied = Null 

 ausgehend, kann man durch Seitwärtsverschieben des Papierstreifens auch 

 für einen Phasenunterschied von 1 Stunde, 2 Stunden usw. die resultierenden 

 Wasserstandshöhen durch Addition finden und rubrizieren. Ist das geschehen. 

 so kann man die neuen resultierenden Wellenkurven auf Koordinatenpapier 

 entwerfen, wobei man die Region des Wellenkammes möglichst sorgfältig 

 konstruiert, um danach die Zeit des höchsten Wasserstandes genauer be- 

 stimmen zu können. 



Es zeigt sich dann, daß die größere Welle für die Zeit des Hochwassers 

 im allgemeinen maßgebend bleibt, daß aber die kleinere Welle, je nach 

 ihrer Stellung zur großen, deren Wellenkamm mehr oder weniger weit 

 zu sich hinüberzieht. Für die beiden untersuchten Fälle ergab sich diese 

 Veränderung der Hochwasserzeit, wie in nachstehender Tabelle verzeichnet. 

 Die erste Reihe bezieht sich auf ein Verhältnis der Wellenhöhen wie 3 : 2, 

 die zweite Reihe auf das Verhältnis 2:1. Ein Voreilen des Hochwasser- 

 kamms ist durch das Pluszeichen, ein Zurückbleiben durch das Minus- 

 zeichen ausgedrückt. 



Fall 3 : 2 

 Fall 2 : 1 



0.0 

 0.0 



-f 1.25 



+ 0.80 



1.35 

 1.0 



+ 1.05 

 4- 0.85 



+ 0.75 

 + 0.65 



0.4 

 0.3 



Konstruiert man hiernach die Flutstundenlinien, wie in Fig. 68 für 

 eine Strecke von 120 Seemeilen = 1 Wellenlänge durchgeführt ist, so 

 bemerkt man, wie die Hafenzeiten im allgemeinen in der Richtung der 

 großen Welle von links nach rechts wachsen. Aber die räumhchen Ab- 

 stände der Flutstundeniinien sind verschieden, und zwar nehmen sie 

 symmetrisch zu und ab. Man sieht in beiden Fällen je zwei längere 

 Strecken von fast Vs ^ im Falle II, V4 ^ i"^ Falle III, wo die Hafenzeiten 

 nur um + 0.5 Stunden um die Werte 3 ^ und 9 ^ schwanken , während 

 sie in den zwischenhegenden Strecken sich eng zusammendrängen. Und 

 doch hatten wir die Wassertiefe und damit die fortschreitende Ge- 

 schwindigkeit der beiden Wellen als überall gleich angenommen. Diese 

 charakteristische Anordnung steigert sich in gleichem Sinne weiter, so- 

 bald die beiden Wellenhöhen mehr und mehr sich gleich werden. In dem 

 extremen Fall, wo beide Wellen genau gleich hoch sind (Fig. 68, I), bilden 

 sich zwei Strecken von jedesmal genau gleicher Hafenzeit auf je einer 

 Hälfte der ganzen Wellenlänge aus mit einem plötzlichen Sprung in der 

 Mitte der Wellenlänge, d. h. wir erhalten eine stehende Welle mit 6 St^^^.- 

 den Unterschied in den Hochwasserzeiten, was nach früheren Darlegungen 

 (S. 158, Fig. 42) zu erwarten war. 



Auf der Fig. 68 sind auch die Hubhöhen der resultierenden Tiden in 

 ihrer örtlichen Verschiedenheit eingetragen nach einem Maßstab, wonach 

 bei der Phasendifferenz = Null die Hubhöhe =100 gesetzt ist. Man 



