254 Auffassung der Gezeiten als stehende Wellen. 



man nur Eintagstiden beobachtet. Das gibt dieselbe Schwierigkeit, wie 

 im ersten Falle der halbmonatlichen Ungleichheit. 



Ferrels Ideengänge hat dann R o 1 1 i n A. Harris in selbständiger 

 Weise weiter entwickelt und zu einer vollständigen Theorie der Tide- 

 bewegungen in den Meeresbecken, wie sie die Erde trägt, auszubauen ver- 

 sucht. Die Ähnlichkeit mit den sogenannten Seiches in stehenden Binnen- 

 gewässern wird dabei immer in den Vordergrund gerückt, obwohl bei den 

 gewaltigen Dimensionen des Ozeans, bei seiner unvollkommenen Zerlegung 

 in unregelmäßig gestaltete Becken mit ebenso unregelmäßiger Boden- 

 gestaltung und bei dem Eingreifen der Erdrotation man so erhebliche 

 Schwierigkeiten vor sich hat, daß sie durch mathematische Analyse ein- 

 wandfrei nicht zu übermüden sind. Daher hat sich G. H. Darwin mit 

 großer Entschiedenheit gegen die Tidentheorie des Amerikaners ge- 

 wandt^). 



Harris betrachtet nicht etwa die irdische Meeresdecke als ein G-anzes 

 und analysiert die aus ihrer Gliederung in Ozeane und Nebenmeere ab- 

 zuleitenden freien Schwingungen, was nach der Chrystalschen Methode 

 raöghch wäre, sondern sucht in jedem Ozean nach besonderen Schwingungs- 

 gebieten {oscillating areas), deren Schwingungsperiode 12 oder 24 Mond- 

 stunden betragen würde, falls sie von starren Grenzen umgeben wären. 

 Zu diesem Zwecke zerschneidet er die Ozeanbecken in Räume von recht- 

 eckiger oder sonst viereckiger und dreieckiger, ja auch hakenförmiger 

 und gegabelter Gestalt, wobei die Grenzlinien frei und meist ganz ohne 

 Anlehnung an die Festlandküst^en ausgesucht sind: als wesentliches Merk- 

 mal eines solchen Schwingungsgebiets gilt, daß die Hochwasserzeiten 

 am einen Ende um 6 oder 12 Stunden von denen am anderen Ende ver- 

 schieden sind. Beistehende Karte 2) zeigt diese Harrisschen Schwingungs- 

 systeme in den Ozeanen (Fig. 70). Die Flächen sind so scliraffiert, 

 daß die sich durchschneidenden oder berührenden Schwingungsgebiete 

 auseinanderzuhalten sein werden (die Schwingungsknoten sind punktiert). 



Der Atlantische Ozean zeigt zunächst ein rechtwinklig hakenförmiges 

 Gebiet, das von der nordbrasilivschen und Guayanaküste auf Poi'tugal 

 und von da nach Grönland verläuft: es soll zwei Knotenlinien besitzen, 

 die beiden Enden, bei Grönland und an den Guayanas, haben Hochwasser 

 um 8 Uhr Greenw., die zwischen den Knoten liegende Spanische See hat 

 Hochwasser um 2 Uhr. Das Hauptschwingungsgebiet aber reicht von 

 den Neuenglandküsten weit über den Äquator hinüber bis zum x\jit- 

 arktischen Festland und besitzt drei Knotenlinien: an der Neuengland- 

 küste ist Hochwasser um 12 Uhr, zwischen den Kapverden und Nord- 

 brasüien um 6 Uhr, im Südatlantischen Ozean westwärts von der afri- 

 kanischen Küste um 12 Uhr, im antarktischen Meer südlich von der durch 

 die Bouvetinsel laufenden Knoten linie wieder i^ Uhr. Mit diesem eben- 

 genannten Schwingungsgebiet bildet das ostafrikanische ein zusammen- 

 gehöriges System: vom Kapland bis zur Somaliküste hii^.auf ist Hoch- 

 wasser wieder 12 Uhr, an der Nordküste des Arabischen Meerbusens um 



^) Nature 1902, Bd. 60, p. 445. Die Harris sehe Tlieorie ist in seinem Manual 

 of Tides IV A und IV B entwickelt. Auch Populär Science Monthly 1009, p. 521 ff. 



') Nach H a r r i s IV a, Tafel 23. Die später (in IV b, p. 353} gegebenen Kor- 

 rekturen ändern das Bild nur unwesentlich. 



