458 I^i® Wirkung der Reibungswideratände. 



ZU sagen, ob h, wie in den Formeln vorausgesetzt, eine Konstante ist, 

 oder oh k sich nicht vielleicht selbst mit veränderter Geschwindigkeit v 

 ändert, was übrigens wahrscheinlich ist. In erster Annäherung wollen wir 

 einmal k mit der inneren Reibung gleichsetzen und als Konstante be- 

 handeln, was eigentüch unzulässig ist, da sie sich mit dem Salzgehalt ein 

 wenig und mit der Temperatur sehr erhebhch ändert; aber wir setzen 

 einmal für ozeanisches Wasser von 35 Promille und b^ k = 0.016 (vgl. 

 Bd. I, S. 281). Nehmen wir nun, wie vorhör, sin i = hjs = 225/740 Mil- 

 Honen Zentimeter = Vsaooooo» ^^ ^i^^ ^®i einer der Geschwindigkeit ein- 

 fach proportionalen Reibung und für großes t (einige Minuten), also im 

 stationären Zustande, v = 0.2 mm p. S., im zweiten Falle, wo die Reibung 

 dem Quadrat der Geschwindigkeit proportional ist, im stationären Zu- 

 stande V = lA mm — alles sehr geringe Beträge, wenn wir sie mit den 

 wirkhchen Meeresströmungen vergleichen, die hundertmal größere Ge- 

 schwindigkeit aufweisen. — Wir könnten auch den umgekehrten Weg 

 einschlagen und einmal annehmen, die an der Westküste von Europa pol- 

 wärts ziehende Meeresströmung von 12 Seemeilen im Tage oder 25 cm p. S. 

 sei ausschließhch eine Wirkung der genannten Fallhöhe von 225 cm zwischen 

 Äquator und Polarkreis, so daß also sin i = V3300000 bestehen bleibt. 

 Dann wird nach der ersten Gleichung k = g sin iJ'V — 0.000012, nach der 

 zweiten aber k = g ^in i/v '^ = 0.00000048, also ein anderer, ganz außer- 

 ordenthch kleiner Wert. Diese eben gemachte Annahme ist aber unzu- 

 lässig, da neben dem thermischen Gefälle noch andere primäre Strom- 

 konstituenten von ungleich größerer Energie (z. B. Winde) an jenem 

 Meeresstrom beteihgt sind, der Gefällestrom also nur einen Bruchteil 

 der Geschwindigkeit v verursacht; ist dieser Anteil ^/n, so wächst dann 

 auch der Reibungs widerstand auf 7i k an. 



Anderseits lassen die Formeln v = g/k oder = l^gß erkennen, daß 

 erst für unendUch große Werte von k die Geschwindigkeit v = Null werden 

 kann. Dies bedeutet, daß wo nur die Schwerebeschleunigung g oder g sin i 

 überhaupt vorhanden ist, die Gewässer stets eine wenn auch ganz mini- 

 male Bewegung annehmen müssen, daß es also für das Wasser nicht wie 

 für lockere feste Stoffe (Sand, Asche, Schnee) einen Böschungswinkel 

 gibt, bei dem ein Abgleiten der losen Teilchen durch die Reibung ver- 

 hindert wird; einen solchen Ruhewinkel dürfen wir für das Meerwasser 

 nicht anerkennen. Dies ist ein gewichtiger Gewinn der bisherigen Be- 

 trachtung. 



Über die QuaHtät der Reibungswiderstände im strömenden Wasser 

 können wir gemäß den Untersuchungen von Helmholt z, Boussi- 

 n e s q u. a. annehmen , daß die sogenannte innere Reibung nicht damit 

 identisch ist, daß sich vielmehr Flüssigkeitsschichten stets unter Erzeugung 

 von Wirbeln übereinander hinweg bewegen. Auch die von einem Strom 

 beherrschte Meeresoberfläche selbst ist der Sitz zahlreicher Störungen 

 des Gleichgewichts. Die örthche Dichtigkeit auf der vorher erwähnten 

 Gefällestrecke zwischen Äquator und Polarkreis wird vorübergehend 

 durch einen Regenfall oder durch exzessive Verdunstung verändert, da- 

 durch das allgemeine Gefälle auf der breiten Oberfläche hierhin verstärkt, 

 dorthin vermindert, und es folgen seithche Schiebungen, Stauungen oder 

 Beschleunigungen des Abflusses; dazu treten dann noch die schiebenden 



