Vereinte Wirkung von Reibung und Erdrotation. 4(35 



Rat bei den Meteorologen holen, die es ebenfalls, und zwar fast ausschließ- 

 lich, mit Druckgradienten zu tun haben. Nach den Untersuchungen von 

 Mohn und Guldberg^) ergibt sich dann folgendes. In beistehender 

 Fig. 120 sind J und J^ zwei Isohypsen, wo J^ höher liegt als J; ein Wasser- 

 teilchen A von der Masse = 1 erhält dem vorhandenen Gefälle gemäß 

 eine Tendenz nach A' ; tatsächlich bewegt es sich aber mit der Geschwindig- 

 keit V in der Richtung A S, so daß zwischen dieser Stromrichtung und der 

 des Druckgradienten A A' = G ein Winkel ^ besteht, den wir als Ablen- 

 kungswinkel bezeichnen wollen. Wir 

 wissen, daß wenn das bewegte Teilchen °* ^^' 



A nur der Erdrotation nachgeben könnte, ^^^^ 



es der sogenannten Trägheitskurve (oben ^^^ 



S. 450) folgen müßte; diese Kurve TT' 



würde es in diesem Falle, wo nordhemi- ^^/^ \\. ^Jj 



sphärische Verhältnisse in Betracht ge- .^^^ '^ \ \\v /^ .-^"^"'^^r' 

 zogen sein mögen, nach rechts von sei- 

 ner Strombahn abführen. Tatsächlich 

 finden wir aber das Teilchen auf dem 

 Wege A S nach hnks aus der Trägheits- 

 kurve hinweggedrängt, entsprechend der 

 Komponente A N der Gradientkraft G. '^ 



Die Größe dieser Komponente bestimmen ^^®''^®'*'^"^(ju®i^^^er^^''un'd^Ml^^^^ "^ "^°^ 

 wir als Differenz der beiden Zentripetal- 

 kräfte sowohl der Trägheitskurve v^r, als auch der Strombahn v^r^, so 

 daß AN = v^/r — v ^/r^ wird. Aus früheren Darlegungen kennen wir den 

 Krümmungsradius der Trägheitskurve r^= v/2 oi sin 9 ; ferner ist aus der 

 Figur AN = Gsin ^, und wir erhalten damit i4 iV = (^ sin t]; = 2 co t' sin 9 

 — v^/r^. Die Reibung wirkt nun dem Strom entgegen, macht also, wenn 

 Je ein Proportionaifaktor ist, aus v nunmehr kv: aus der Fig. 120 ist 

 kv = Gcos^. Nun ist in der ersten Gleichung noch r^ zu eUminieren. 

 Wir dürfen uns die Strombahn sicherhch als eine sehr schwach gekrümmte 

 Kurve, also r^ als sehr groß vorstellen, während v bei allen ozeanischen 

 Bewegungen stets sehr klein bleibt; bei gradhnigem Verlauf von v wird 

 r^ = 00, also v^/ti — Null. Die beiden Grundgleichungen lauten jetzt: 



G sin '\i = 2 ou v sin cp und G cos 6 = k v 



Beide durcheinander dividiert , geben tang (j; = (2 00 sin (p)/k. Wir sehen 

 hieraus, daß der Ablenkungswinkel (J> mit verstärkter Reibung Je kleiner 

 wird und daß er mit zunehmender geographischer Breite 9 wächst; die 

 Stromgeschwindigkeit selbst ist von keinem Einfluß auf ^: 



Die Meteorologen sind nun in der vorteilhaften Lage, da sie es nur 

 mit Gradientkräften zu tun haben, den Reibungskoeffizienten Je empirisch 

 zu bestimmen, indem sie die letzte Gleichung nach Je auflösen, also in 

 /v = 2 cü sin cp . cot ^ den Winkel ^ aus den die Wind- und Gradient- 

 richtungen darstellenden synoptischen Wetterkarten entnehmen. Für 

 alle ozeanischen Strombewegungen sind aber außer den Gradientkrätten 

 noch zahlreiche andere Stromkonstituenten in Betracht zu ziehen; für 

 unsere Zwecke sind also die Stromkarten keineswegs zu benutzen. Mohn 



1) A. Sprung, Lehrbuch der Meteorologie, Hamburg 1885, S. 120 f. 

 Krllramel, Ozeanographie. II. 30 



