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Die Wirkung der Reibungswiderstände. 



In der Fig. 123, wo der Vereinfachung halber E = 1 gesetzt ist, sind 

 wiederum die Kurven für die Tiefen d/D = ^1^, V2) V45 V2 von Ekman 



konstruiert; für Tiefen d/D 



Vs und 



\l^ sind wenigstens die Endpunkte 



des Oberflächenstroms (von her auszuziehen) angegeben. Auch in diesem 

 Falle wird deuthch, wie die Rechtsablenkung bei relativ größeren Wasser- 

 tiefen immer ausgeprägter auftritt. Dieses Verhalten ist für Konvektions- 

 ströme im freien Meer auch maßgebend, wenn unter der Tiefe = d noch 

 eine zweite Schicht mit Gradienten in entgegengesetzter Richtung aber 

 in sonst gleichen Verhältnissen nach unten wachsend, wie in der Ober- 

 schicht, angeordnet ist (die Fig. 121 wäre dann einfach um 180^ zu drehen), 



1 2 3 i 5 6 



Verteilung der Stromrichtungeu innerhalb eines Gefällestroms bei geschichtetem Wasser 



(nach W. Ekman). 



vorausgesetzt, daß in der Tiefe 2 d keine Reibung die Bewegungen stört. 

 Ist dieses aber der Fall, so komplizieren sich die Gleichungen ungemein. 

 Für diese letztere Bedingung werden wir später bei der Darstellung der 

 Konvektionsströme Hilfsmittel der Rechnung kennen lernen, die uns 

 wenigstens angenähert über die entstehenden Bewegungen ein Urteil er- 

 lauben. 



Zum Schlüsse sei noch kurz auf eine periodische Änderung hingewiesen, 

 die Walfrid E k m a n an allen diesen von der Erdrotation beeinflußten Strö- 

 mungen annimmt. Wie oben (S. 450) erwähnt, bewegt sich unter der ablenken- 

 den Kraft der Erdrotation ein mit der Geschwindigkeit v behaftetes Teilchen 

 auf einer Trägheitskurve, die bei den geringen Werten von v im Meere an- 

 genähert in einem Kreise vom Radius r = vi {2 m sin (f) auftritt. Diese Bahn 

 wird mit einer Umlaufszeit ;r/(w sin r^) durchlaufen, die gleich einem halben 

 Sterntage dividiert durch sin ip ist. Es ist das dieselbe Zeit, in welcher sich 

 die Schwingungsebene eines Pendels im bekannten Foucaultschen Experiment 

 um 180 <^ verschiebt; nach einem Vorschlage von H. Geelmuyden nennt Ekman 

 sie einen halben Pendeltag und teilt sie in 12 P e n d e 1 s t u n d e n. 

 In höheren Breiten ist dann ein Pendeltag von ähnlicher Größenordnung wie 

 ein Sonnentag, gegen den Äquator hin aber wächst er rasch, und am Äquator 

 selbst wird er unendlich groß. Die von den oberen Schichten in die tieferen 

 unter Einfluß der Reibung fortgepflanzten Bewegungsimpulse, z. B. in einem 

 Triftstrom, werden durch die Erdrotation dadurch in einer gewissen Weise 

 periodisch variiert werden, indem die Spitze eines Strompfeils in den Fig. 118 

 bis 123 eine Spirallinie um die dargestellte endliche Größe und Richtung 



