486 ^^® Wirkung der Dichteunterscliiede. 



an drei Stationen, die die Spitzen eines gleichseitigen Dreiecks bilden, 

 vorausgesetzt. Trägt man dann auf Koordinatenpapier den Verlauf der 

 S^a für die verschiedenen Tiefen ein , so sieht man , daß diese Kurven 

 sich bald nahe parallel bewegen, bald schneiden, bald stark voneinander 

 entfernen. Wo sie sich schneiden, also die spezifischen Gewichte der be- 

 treffenden Tiefenschicht bei den drei Kurven genau gleich sind, soll nach 

 Thoulet kein Strom vorhanden sein; wo die Kurven sich voneinander 

 entfernen, soll der Strom vom höheren zum niederen spezifischen Ge- 

 wicht gehen. Mit Recht hat Carl Forch^) dagegen eingewendet, daß 

 nicht die jeder einzelnen Schicht zukommenden iS]o für die Entstehung 

 eines Gefälles innerhalb dieser Schicht maßgebend sind, sondern der in 

 dieser Schicht herrschende Druck, der von der Verteilung der Dichtig- 

 keiten in der ganzen darüber hegenden Säule bis zur Oberfläche hinauf 

 bestimmt ist. Es war auch nicht schwer, an dem von ChevaUier be- 

 rechneten Beispiel zu beweisen , daß die nach Thoulets Methode ab- 

 geleiteten Ströme ganz fehlerhaft ausfallen, ja teilweise den wirklich 

 vorhandenen Druckgefällen gerade entgegengesetzt verlaufen. 



b) Das Eingreifen der Erdrotation in die Konvektions- 



ströme. 



Aus den Höhenunterschieden der Dichtigkeitsfläche oder der Flächen 

 gleichen Druckes im Innern einer Wassermasse folgen dann die Konvek- 

 tionsströmungen, die sie auszugleichen suchen, oder, wofern ein stationärer 

 Zustand wie hier vorausgesetzt wird, sie in gleicher Ausbildung fortbestehen 

 lassen. Um die Richtung und Stärke des so bestehenden stationären Stroms 

 für eine gegebene Stelle der Böschung zu berechnen, führen wir nunmehr 

 außer der Gradientkraft auch die ablenkende Kraft der Erdrotation ein, 

 und gehen zunächst einmal in folgender ebenfalls von H. M o h n ange- 

 gebenen Weise vor. 



Nehmen wir in der gecgraphischen Breite f ein strömendes Teilchen 

 A von der Masse = 1 und der Geschwindigkeit = v m p. S. und lassen 

 wir es in Fig. 135 auf der Meeresoberfläche MM' sich 

 Fig. 135. in einer Richtung senkrecht auf die Papierfläche hin 



bewegen, so wirken zwei Kräfte auf seine Bahn ein, 

 nämlich die Anziehung nach dem Erdmittelpunkt 

 A B = g^p, und die Ablenkung durch die Erdrotation 

 nach rechts AE == 2 (o ^; sin cf. Die Resultierende 

 aus beiden wird mit der Richtung der Schwerkraft 

 den kleinen Winkel i machen; er ist bestimmt aus 

 tang i = BF/ AB = {2 m v sin (p)/g,p; den Wert für g^p 

 erhalten wir aus der früher (Bd. I, S. 286) angegebenen 

 Formel. Um diesen Winkel i wird sich also unter der Einwirkung des 

 Stroms die Meeresoberfläche heben, da sie immer senkrecht zur örtlichen 

 Richtung der Schwerkraft angeordnet ist. Hat die Meeresoberfläche also 

 die Lage 0' angenommen mit dem Gefällewinkel = ?', so sind bei diesem 

 stationären Zustand alle Kräfte im Gleichgewicht. Nur wenn die Strom- 

 stärke V wechselte, würde auch der Wunkel i zu- oder abnehmen. 



^) Ann. d. Hydrogr. 1909, S. 493. 



