530 I^i® Wirkung des Windes. 



als 450, bei ß -■= 71 V2* ein Maximum mit 53 », und bei /^ = 90« ist 8 = Null 

 und V = Vq. Läßt man /j von B nach links wachsen, so wird das Verhältnis 

 der beiden Ströme ein anderes, der Ablenkungswinkel s immer kleiner und 

 im /9 = — 450 ist 6 = 0", V = 2 p, S = Vq-, bei weiterem Anwachsen von ß 

 wird auch a rasch größer, S stetig kleiner, bis für ß = 90^ S verschwindet, 

 dann gibt es nur eine reine Trift und einen Bodenstrom. 



Die Zeit, die ein neu auftretender Wind braucht, um die Trift- und 

 Stauströme in einen angenähert stationären Zustand überzuführen, hat 

 Ekman ebenfalls zu bestimmen versucht; hier erhalten wir erheblich ge- 

 ringere Zeiträume als bei Zöppritz, obwohl das Problem anscheinend nur 

 angenähert zu lösen ist. Der Tiefenstrom wird zuerst an der Küste erregt 

 und breitet sich allmählich seewärts aus ; in dem Abstand x (in Zentimeter) 

 von der Küste ist er nach t Sek. eingetreten, und zwar ist 



^= 0.00022 



D . sin 45» ' 



wo f die geographische Breite und D die Reibungstiefe ist. Für (p = 45^ 

 und Z) = 75 m berechnen sich danach : 



0: = 1 km 10 km 100 km 500 km 1000 km 



t = 3 Sekunden 5 Minuten 8 Stunden 8 Tage 34 Tage 



Den Wert von 0.7 seiner endlichen Geschwindigkeit erreicht der Tiefen- 

 strom nach d/D Pendeltagen (s. S. 468), so daß also in größeren Meeres- 

 tiefen d die Entwicklung des Stroms langsamer erfolgt; so ist bei einer 

 Meerestiefe von 4000 m in 45 ^ Breite die genannte Stromstärke nach 3 -/s 

 Monaten, in 15^ Breite nach 4^/4 Monaten erreicht. Die zufälligen Wind- 

 änderungen sind also — nach der Theorie — für die Entwicklung des 

 Tiefenstroms ohne Einfluß , dagegen werden sich die Monsune sehr 

 wohl geltend machen. 



Ist die Wassertiefe d kleiner als 2 2), so wird sich die beschriebene 

 Stromschichtung erheblich ändern. Nach sinngemäßer weiterer Entwick- 

 lung seiner Gleichungen hat Ekman ^) die Stromdiagramme für vier Ver- 

 hältnisse von d zu D und vier Stellungen der Küste zum Winde entworfen ; 

 sie sind in den nachstehenden Fig. 154 bis 157 wiedergegeben. (Die Wind- 

 richtung ist in allen Figuren übereinstimmend wie in Fig. 157 bei T; 

 die Vektoren sind von dem kleinen Kreise aus zu konstruieren, wie in 

 Fig. 150 bis 152.) Für d= ^UD ist nur noch eine einzige strömende 

 Schicht anzuerkennen, wenn nicht ablandiger Wind weht (Fig. 157), wo 

 eine auf das Land gerichtete Gegenströmung in den unteren Schichten 

 auftritt. Bei zunehmender Wassertiefe sieht man sich den Tiefenstrom 

 in Keimen entwickeln und bei d = 2.5 D ist er schon deuthch erkennbar. 

 Überall tritt die Ablenkung durch die Erdrotation, sobald die Tiefen 

 größer werden, immer klarer hervor. Was jedoch bei dieser Art der Dar- 

 stellung nicht genügend zum Ausdruck gebracht wird, ist die nicht un- 

 erhebliche vertikale Komponente der Bewegungen; wir werden gleich 

 darauf zurückzukommen haben. 



Haben wir nun einen rings von Land umschlossenen Meeresteil vor 

 uns, der auf seiner ganzen Fläche von einem überall gleichgerichteten 



^) Es ist hier auf die in Anm. 2, S. 459 erwähnte englisch geschriebene Abhand- 

 lung Arkiv for Matematik etc. Bd. 2, Nr. 11, Upsala 1905, S. 37, Bezug genommen. 



