Der Windstau. 533 



Problem nachgegangen, während K. Zöppritz^) einen leider viel zu ab- 

 strakten Standpunkt einnahm, so daß er zu gänzlich negativen Resultaten 

 gelangte und zuletzt mit den Beobachtungstatsachen in Widerspruch ge- 

 riet. Die auffallenden thermischen Wirkungen sind zuerst von der Chal- 

 lenger-Expedition in der Simonsbai 1873, unabhängig davon auch von Kapitän 

 L. E. D i n k 1 a g e (Hansa vom 4. April 1875, s. Pet. Mitt. 1891, S. 215 u. 293) 

 und gleich darauf von Theobald Fischer (Pet. Mitt. 1879, Ergh. 58, S. 25) 

 erkannt worden; in sehr ausführlicher Darstellung habe ich sie selbst in der 

 ersten Auflage dieses Handbuchs (Bd. II, 1887, S. 300 bis 322) entwickelt; 

 Dr. Ad. Puff in seiner Marburger Dissertation (1890) über das kalte Auf- 

 triebw^asser an der Ostseite des nordatlantischen und Westseite des nord- 

 indischen Ozeans hat sie noch vervollständigt und zuletzt G. Schott sie 

 (im Valdiviawerk) für den Atlantischen Ozean verschärft. Auf dieses wie auf 

 Einzelberichte wird in der Darstellung der Meeresströmungen der verschiedenen 

 Ozeane zurückzukommen sein. Im folgenden sollen nur die allgemeinen Ge- 

 sichtspunkte entwickelt werden (man vergleiche auch die Fig. 162, S. 538). 



Die von C 1 d i n g und F e r r e 1 aufgestellten allgemeinen Gesetze 

 für den Windstau sind ziemlich einfacher Art und lassen sich et\va folgender- 

 maßen formulieren: 



1. Ein Luftstrom, der horizontal über eine vorher ruhende, ringsum 

 abgeschlossene W^assermasse von gegebener Tiefe dahinweht, wird die 

 Oberflächenteilchen mit sich fortführen und an der vor ihm liegenden 

 Küste, wo er das Wasser verläßt, aufhäufen, dagegen an der im Rücken 

 gelegenen Küste eine Depression unter dem Niveau der Ruhelage be- 

 wirken. 



2. Dieser StauefTekt ist direkt proportional der Länge des Wasser- 

 beckens: je länger dieses ist, 'desto weiter kann der W^ind ausholen, um 

 die W^asserteilchen vor sich her aufzuhäufen. 



3. Anderseits ist der Staueft'ekt proportional der Windstärke und 

 zwar, nach Coldings Untersuchungen, dem Quadrate der W^indgeschwindig- 

 keit. Ein doppelt so starker Wind gibt also eine viermal so starke An- 

 stauung, wenn als solche der gesamte Niveauunterschied zwischen den 

 W'asserständen an der Luv- und Leeküste gerechnet wird. 



4. Dagegen ist der Staueffekt umgekehrt proportional der Wasser- 

 tiefe, welcher Satz einige Erläuterung erfordert. 



Je höher nämlich die Anstauung, desto stärker wird der Überdruck, 

 welcher in dem Wasserbecken das Gleichgew^icht zwischen der Luv- und 

 Leeküste stört. Infolgedessen entsteht der erwähnte Soogstrom, der am 

 Boden von der Lee- nach der Luvseite hin überschüssiges Wasser entführt 

 und so bewirkt, daß bei andauerndem AVinde der Staueffekt sich nicht 

 einfach proportional der Zeit steigert, sondern nach Ablauf einer nicht 

 langen Zeit ein gewisser stationärer Zustand erreicht wird, sobald die 

 Windstärke nicht weiter zunimmt. Wenn das Wasser tief ist, findet der 

 Unterstrom keinerlei Schwierigkeit, und so kann der Überdruck zum 

 größten Teil schnell beseitigt werden. Ist aber das Wasser flach, so be- 

 wirkt das enge Durchflußprofil und dazu die Reibung am Boden, daß der 

 Ausgleichstrom nicht so ergiebig werden kann: die Niveauerhöhung wird 

 also nur zu einem kleinen Bruchteil durch diesen Unterstrom beseitigt 



1) Ann. d. Phys. u. Chemie 1879, Bd. 6, S. 



