286 übrige physikalische Eigenschaften des Seewassers. 



in der geographischen Breite von 45° und an der Erdoberfläche mit go (9.80632 m 

 nach Helmert), in der Tiefe h m mit gh, die geographische Breite mit (p, den 

 Erdradius mit r (6371 km), die mittlere Dichte des Meeres mit d (1.04) und die 

 der Erde mit D (5.52), sowie mit ß und y Konstanten (nach Hehnert 0.002644 

 und 0.00007), so erhalten wir: 



gn =go (1 - ß cos 2 cp -f- Y cos^ 2 cp) A + ~- (2 -^)j 



Der Ausdruck in der zweiten Klammer ist abgekürzt = 1 + 6Ä zu setzen, wo 

 6 nr 0.000 000 225 wird. In 45^ B. würde danach in einer Tiefe von h, — 9000 m 

 gh = 9.82620, also um 19.88 mm größer sein als an der Oberfläche. Hierdurch 

 muß die Zusammendrückung ein wenig verstärkt, der Druck der Wasser- 

 schichten auf ihre Unterlage und damit auch die Dichtigkeit des Wassers selbst 

 entsprechend zmiehmen. Die Drucke (in Atm.) berechnet man auf folgende 

 Weise. Der Druck einer Wassersäule von der Dichte Sit ist in 45^ B. an der 

 Erdoberfläche, wenn wir das spezifische Gewicht des Quecksilbers bei 0* 

 = 13.5956 setzen 



1 S" 



"760 • 13 5956 "^ 0.096780 . Slo :== a . Sl" (in Atmosphären). 



Da eine Atmosphäre = 1.0333 kg/cm', ist ihr Druck gleich dem einer 

 Wassersäule von 10.333/6'40 m, für ozeanisches Wasser, wo S = 1.028, also 

 = 10.05 m oder fund 10 m. Will man absolute Maßeinheiten, so erhält man 

 980.6 X 1033.3 = 1030 000 c</6'-Einheiten, was man nicht so ohne weiteres 

 auf 1 000 000 abrunden sollte, sobald es sich um genauere Rechnungen handelt. 

 — Bei der Tiefe h ist der Druck nach einer von H. Mohn ^) abgeleiteten Formel 

 in Atmosphären: 



Ph 



S,n (1 — ß COS 2 (p + Y C032 2 tp) (1 + 1 5 ä) . 7i/(l ~Y ^P) 



worin a und b die soeben angegebenen Werte haben, x den Kompressions- 

 koeffizienten, S,n die mittlere Dichte der Wassersäule von der Oberfläche 

 bis in Ä m Tiefe bedeutet. Da die unbekannte p in dieser eigentlich quadrati- 

 schen Gleichung auch im Nenner vorkommt, rechnet man am besten durch 

 schrittweise Annäherung, wobei man das erste Mal den Nenner = 1 setzt. 

 Einen anderen Ausdruck für dieselbe Drn.ckberechnung hat K. Rühlmann ^) 

 abgeleitet : 



ph = — Log nat 1 : j 1 — x . a . go - Sm{l — ^ cos 2 tf etc.) (1 + -ö"^ä)^[ 



Nach L. Marini gibt diese Formel" nur unwesentlich von der Mobnschen ab- 

 weichende Werte; die letztere ist sicher bequemer und deshalb fast allein ge- 

 bräuchlich. — Um zu zeigen, wie hiernach die Drucke mit der Tiefe wachsen, 

 iiabe ich unter der nur angenähert richtigen Voraussetzung, daß überall im 

 Meere Sm = 1.0281 sei und x den Wert 450 X 10""^ beibehalte, die in der 

 Tabelle S. 288 zusammengestellten Werte erhalten. 



Die hier durchgeführte Rechnung nach Atmosphären ist letzthin nament- 

 lich von skandinavischen Physikern ersetzt worden durch Einführung des ab- 

 soluten Maßsystems. Als Krafteinheit gilt hier die sogenaimte Dyne, d. h. die 

 Kraft, die einer Masse = 1 Gramm in der Sekunde einen Geschwindigkeits- 

 zuwachs von 1 cm p. S. erteilt. Hieraus gestaltet V. Bjerknes als neue Druck- 



^) Norske Nordhavs Exp. p . 144. 



2) Poggend. Ann. 1878, Bd. 5, S. 660 f. 



