394 I^i® räumliche Verteilung der Temperaturen. 



P erwärmen, so daß trotz der Verdunstung ein Temperaturzuwachs 

 auftritt. Bei Tage wird durchschnittlich 1/4 bis ^'3 mm in der Stunde Wasser 

 verdunstet; nehmen wir für die oberste Schicht 1 mm Dicke, eine Tem- 

 peratur von 26° und einen Salzgehalt von 35.0 Promille an, so würde 

 der Salzgehalt am Ende der Stunde um 13 bis 16 Promille steigen, d. h. 

 von einer anfänglichen Dichte = 1.023 auf nunmehr 1.033 bis 1.037, was 

 dieses Wasser alsbald in die Tiefe sinken lassen müßte. Hierbei aber nimmt 

 es seine Temperatur mit. Natürlich wird der Prozeß nicht in dieser Form 

 vor sich gelten, sondern es wird ständig jedes durch Verdunstung auch 

 nur ein wenig schwerer gewordene Wasserteilchen augenblicklich seinen 

 Platz mit dem darunter liegenden noch unbeeinflußten Teilchen ver- 

 tauschen i): die Dichtigkeit würde an der Oberfläche unter den genannten 

 Annahmen in jeder Sekunde um 0.000 003 wachsen ; für die Geschwindig- 

 keit des Platzwechsels kommt dann noch die innere Reibung in Betracht. 

 Der auf diese Weise hervorgerufene Wärmestrom wird stetig in die Tiefe 

 fortschreiten, solange noch Teilchen vorhanden sind, deren Dichtigkeit 

 kleiner ist. Die aufgestiegenen aber werden der Wärmequelle näher geführt 

 und, wenn sie die Oberfläche erreichen und in den Bereich der Verdunstung 

 eintreten, selbst einen Zuwachs ihrer Dichte erfahren und nunmehr ab- 

 wärts sinken. Bei Nacht wird der Vorgang dadurch verändert, daß, neben 

 der auch dann noch fortdauernden und unwesentHch abgeschwächten 

 Verdunstung, die Sonnenstrahlung wegfällt und dafür eine Abkühlung 

 der Oberfläche durch Ausstrahlung auftritt. Die kälter gewordenen 

 Wasserteilchen werden ebenfalls in die Tiefe sinken und von darunter 

 liegenden wärmeren ersetzt. Der gesamte Wärmeverlust der Oberfläche 

 während der Nacht übersteigt kaum ^/s°, woran also beide Konvektions- 

 quellen beteiligt sind. Die infolge der nächtlichen Verdunstung in die 

 Tiefe sinkenden Oberflächenteilchen werden aber immer nur eine geringere 

 Wärme in die Tiefe transportieren können, als am Tage. Wir werden 

 die Grenze dieser nächtlichen Zirkulation in derjenigen Tiefe annehmen 

 dürfen, wo dieselbe Dichtigkeit wie an der Oberfläche vorhanden ist. 

 Es kann dann am Ende der Nacht eine mesotherme Anordnung Platz 

 greifen (s. S. 389). 



Bedeutsam greifen nun hierbei äußere Verhältnisse ein, zunächst 

 die Witterungszustände. Regenfälle heben nicht nur die Verdunstung auf. 



^) Berechnungen, wie sie Schott im Valdiviawerk (S. 183/4) ausführt, sind 

 darum unzulässig. Er setzt beispielsweise für den Indischen Ozean westlich von 

 den Niasinseln für das Oberflächenwasser einen normalen Salzgehalt von 34.0 Prom. 

 bei 28.3° und läßt diesen durch Verdunstung steigen auf 36.0 Prom., was eine 

 Dichtigkeit von 1,02316 liefert. Nun hat er in der Tiefe einen Salzgehalt von 

 34.72 Prom., die Temperatur in 100 m = 26.6", in 150 m = 15.3° beobachtet, und 

 berechnet die entsprechenden Dichtigkeiten zu 1,022'73 und 1,025-72. Indem er 

 interpoliert, findet er die Dichtigkeit des Oberflächenwassers (1,02316) mit einer 

 Temperatur von 25.2'' in 110 m wieder und schließt: „in diesem Falle würde also 

 der konvektive Wasseraustausch bis 110 m Tiefe reichen können", was dann genau 

 zu der von ihm dort gefundenen Sprungschicht paßt. Das Oberflächenwasser kann 

 aber nicht so lange an der Oberfläche bleiben, bis der Salzgehalt um volle 2 Pfom. 

 gestiegen ist, und kann, falls dies irgendwie geschehen und dann erst das Absinken 

 eintreten sollte, auch nicht unten in HO m mit einer um 3^ niedrigeren Temperatur 

 ankommen. Die ganze Berechnung beruht auf einer unklaren Auffassung von den 

 in der Natur möglichen Vorgängen. 



