Antarktische Temperaturschichtung. 



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gehaltes nur vom Gauß vor, aus denen zu entnehmen ist, daß von 750 m 

 abwärts bis zum Boden volle Homohalinität mit 34.65 Promille herrscht, 

 während an der Oberfläche nur 33.03, in 90 m aber schon 34.23 Promille 

 waren, und von da weitere Zunahme bis zum genannten Maximum folgte. 

 Schott gibt nach Aräometerbeobachtungen für das mit Sigsbeeschöpfer 

 aufgeholte kalte Bodenwasser nur 34.4 bis 34.5 Promille, und hat ein 

 Maximum von 34.6 bei 1600 m. Die Salzgehalte des Challenger stimmen 

 nicht untereinander, zeigen aber schon in 90 m 34.45, in löO m 34.70 und 

 lassen von 370 m abwärts 34.75 bis 34.64 als Andeutung einer homohalinen 

 Schicht vom gleichen Salzgehalt, wie beim Gauß, erkennen. Eine völlig 

 genügende Aufklärung für die antarktische Temperaturschichtung und 

 ihre örtlichen Unterschiede ist deshalb zur Zeit kaum möglich. Man wird 



Fig. 63. 



Ticfe_ Treibeis 



f 2" 3° 4** ^ 6° T 8° 10" 12" 



Tiefe 



Schema der Temperaturschichtung und der vertikalen Stromkomponenten in den hohen 



Südbreiten. 



aber nicht umhin können, hier ausgeprägte horizontale und auch vertikale 

 Bewegungen im Wasser anzunehmen. Für die Oberschicht kommt in 

 Betracht eine allgemeine Abströmung des Schmelzwassers nach niederen 

 Breiten, wobei das kalte Wasser durch Insolation und Wellenwirkung von 

 oben her erwärmt wird; dieser Oberstrom ist durch die nach Nordwesten 

 gerichteten Triften des Gauß als erwiesen zu betrachten. — Die wärmere 

 Mittelschicht dürfte auf einen Kompensationsstrom zurückzuführen sein, 

 der das in der Oberschicht abfließende Wa'sser ersetzt; er wird langsamer 

 sein, als der Oberstrom, da er mindestens eine doppelt sa hohe, meist die 

 vierfache Wassersäule beherrscht. In der Tiefe Hegt dann homohalines, 

 nach unten hin kälteres, zuletzt auf — 0.4^ abgekühltes Wasser, das an 

 der Eiskante selbsl» entstehen dürfte in der Art, wie das bei den später zu 

 beschreibenden Eisschmelzströmen nach Otto Petterssons Theorie zu 

 geschehen pflegt und auf beistehender Figur 63 schematisch dargestellt 

 ist. Die allgemein stärkere Auskühlung der Bouvetregion beruht wohl auf 

 einem hier langsameren Abfluß des Oberstroms, also einer Anstauung 

 reichlicher Massen der Oberschicht, womit dann eine Verlangsamung des 

 wärmeren Unterstromes, d. h. eine Abschwächung seiner Wärmezufuhr 



