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Chlor, aber 0.0287 SO^, d. i. eine Relativzahl von 57.4, also 5mal mehr als für 

 Seewasser normal ist. Nansen, der einige Proben Seewasser aus dem Nord- 

 polarbecken analysieren ließ, erhielt^) als Relativzahl 11.50. Das allgemeine 

 Mittel ist nach Forchhammer 11.88, Schmelck 11.46, Dittmar 11.576, Hamberg 

 11.485, Pettersson 11,70. Hieraus läßt sich zunächst noch nichts Entscheidendes 

 entnehmen. 



Bsi dem Gefrieren von lufthaltigen Flüssigkeiten findet den eben ge- 

 schilderten Vorgängen analog auch eine Abscheidung der gelösten Gase statt. 

 Eis aus Wasser, das vor <lem Gefrieren mit Luft gesättigt war, zeigt daher 

 diese abgeschiedenen Gase in Gestalt von Luftbläschen, die sich zwischen den 

 Kristalloiden in unregelmäßiger Weise anordnen. Nach den wenigen vor- 

 liegenden Versuchen an Süß- und Meerwasser, die H. G. Maw und Gustav 

 Karsten ausgeführt haben'-'), ergibt sich, daß bei langsamem Gefrieren Luft 

 ausgeschieden wird, die sich dem übrigbleibenden Wasser mitteilt, so lange 

 bis es davon gesättigt ist ; dann tritt Blasenbildung auf. Ob hierbei ein selektiver 

 Prozeß stattfindet, indem Sauerstoff, Stickstoff und Kohlensäure in verschie- 

 denen Mengen abgeschieden werden, bedarf näherer Untersuchung, wie über- 

 haupt das ganze Problem. Nach einem von A. Hamberg ausgeführten Ex- 

 periment war die in einem Treibeisstück in Blasen enthaltene Luft nicht so 

 zusammengesetzt, wie die Luft des Seewassers (34 Prozent Sauerstoff), aber 

 auch nicht wie die der Atmosphäre (21 Prozent 0^), sondern der Anteil des 

 Sauerstoffs stand zwischen den in genannten Medien vorhandenen Werten 

 mit 24 bis 26 Prozent (s. Fig. 66, S. 501 die zahlreichen Luftblasen). 



Die Eisbildung im Meer schreitet auch unter günstigen Umständen 

 nicht ins Ungemessene fort, sondern dem Entstehen viele Meter mächtiger 

 Eisdecken stellen sich alsbald starke Hindernisse in den Weg. Zunächst 

 muß durch die Ausscheidung der Salze das unter der zuerst gebildeten 

 Eisschicht liegende Wasser angereichert werden, wobei sich seine Gefrier- 

 temperatur erniedrigt. Sodann wirkt das Eis selbst als ein schlechter 

 Wärmeleiter ungünstig auf die Weiterführung der Kälte in die Tiefe hin. 

 J. Stefan^) hat diese Vorgänge unter allerdings sehr vereinfachenden 

 Voraussetzungen genauer analysiert. Indem er eine ausgedehnte Wasser- 

 masse annahm, deren Temperatur gleichmäßig die ihres Gefrierpunktes, 

 aber von oben her stetiger und starker Abkühlung ausgesetzt sein sollte, 

 zeigte die Rechnung, daß die Dicke des Eises, das sich nach der Zeit z 

 gebildet hat, der Quadratwurzel sowohl aus dieser Zeit proportional ist, 

 wie auch aus der mittleren Temperatur während dieser Zeit, die Temperatur 

 vom Gefrierpunkt abwärts gerechnet. Ist h die Dicke des Eises (in Zenti- 

 metern), k das War meleitungs vermögen, X die latente Schmelzwärme 

 des Eises, a die Dichte und c die spezifische Wärme desselben, t die erwähnte 

 durchschnittliche Temperaturerniedrigung und t die Temperatur an der 

 Oberfläche des Eises am Ende der Zeit z, so besteht die Beziehung: 



^^'i' + Tr) = 



2kz 



Am Ende einer winterlichen Gefrierperiode wird die Oberflächentemperatur 

 T = 0^ und fällt dann der ganze Faktor in der Klammer aus. 



*) Oceanogr. of the North Polar Basin p. 218. 



2} Nature 1886, Bd. 35, p. 325; Wissenschaf tl. Meeresuntersuchungen der 

 Kieler Kommission N. F. Bd. 1, 1896, S. 176. 



3) Sitzung3ber. Kais. Akad. d. Wiss. Wien 1890, Bd. 98, 2\ S. 965. 



