122 — Eeine Statik — 



J P . Co a 2* P (B • Co a — A • Co ß) 



j: p . Co ß i: p (c . Co ß — B • Co y) 3 



2* P • Co T 2" P (A . Co Y — C . Co a) 



welche für den Fall des Gleichgewichtes sämtlich 

 Null sein müssen. Um zu untersuchen, ob die Kräfte 

 P, wenn sie nicht im Gleichgewichte stehen, durch 

 eine einzelne Kraft R ersetzbar sind, fügt man ihnen 

 die Kraft ( — B) bei, und sieht, ob nun die Ausdrücke 

 3 wirklich Null werden. 



XXIV. Die reine Dynamik. 



335 [111]. Vorbegriffe. Den Ort eines sich 

 bewegenden Punktes nennt man seine Bahn, — die 

 Länge derselben bis zu der, einer gewissen Zeit (t) 

 zukommenden Lage, den dieser Zeit entsprechenden 

 Weg (s), — den Weg, welchen ein Punkt, infolge 

 seines Bewegungszustandes zur Zeit t, in einer Zeit- 

 einheit zurücklegt oder zurücklegen würde, Geschwin- 

 digkeit (c) zur Zeit t, — und die Geschwindigkeits- 

 zunahme in einer Zeiteinheit endlich , welche eine 

 Kraft, bei gleichmässigem Fortwirken wie zur Zeit t, 

 verursacht oder verursachen würde, die der Zeit t 

 entsprechende Beschleunigung (g). 



336 [111]. ]>ie g^leictiförmig^e Ite^re^uiigr. 



Ist bei einer Bewegung die Beschleunigung g = 0, so 

 heisst sie gleichförmig, und für sie ist offenbar 



c = s:t s = c-t t = s:c 



Teilt man entsprechend für irgend eine Bewegung den 

 AVeg durch die Zeit, so erhält man die ihr zukommende 

 mittlere Geschwindigkeit. Bewegt sieh ein Punkt gleich- 



