— Keine Dynamik — 123 



förmig- in einem Kreise des Eadius r, so heisst v = c:r 

 Winkelgeschwindigkeit desselben. 



237 [111]. Mie gleichförmig: beschlen- 



nigrte Beweg'DUg. Ist bei einer Bewegung die 

 Beschleunigung g konstant, so heisst sie gleichförmig 

 beschleunigt, und wenn für t = auch c = ist, so 

 stellt offenbar '30= V2 • g't ibre mittlere Geschwindig- 

 keit vor. Man hat somit 

 s = V2 c • t = 1/., g-V- c = gt = |/2gs t = l/2s"rg 



23S [111]. Das Parallelog:rainm der 



BeM'eg^ans'en. — Bei jeder gesetzmässigen Be- 

 wegung ist der Weg s von der Zeit t abhängig, so dass 

 man s = F (t) setzen kann. — Wirken auf einen Punkt 

 zwei Kräfte, so wird er in jedem Momente die Gegen- 

 ecke des Parallelogrammes einnehmen, dessen Neben- 

 seiten die den einzelnen Kräften entsprechenden gleich- 

 zeitigen Wege darstellen, — gerade wie wenn jede 

 der Kräfte successive Avährend derselben Zeit allein 

 gewirkt hätte. — Stellen s, = F, (t) und s^ -= F., (t) 

 die durch zwei unter einem Winkel a auf einen Punkt 

 wirkende Kräfte erzeugten Wege dar, so sind (ent- 

 sprechend 228) die Polarkoordinaten des Punktes zur 

 Zeit t durch 



s, • Si a 



T? V = ^;^G^ •• = Vs, ^ + .^ + 2s,s, CO « 1 



gegeben. Soll der Punkt einen geraden Weg beschreiben, 

 so muss V von t unabhängig, also F^ (t) = A • F, (t) 

 oder 



Tgv = Sia:(A + Coa) r = F, (t)- yi + 2ACoa + A^ 8 



sein. Es ist somit der Weg nur für gleichartig wir- 

 kende Kräfte gerade, dann aber aucli durch eine eben- 

 so wirkende einzelne Kraft darstellbar. 



