134 — Geostatik und Geodynamik — 



V = ■)/2ag Si a Co (a — ß) 1 



mit, welche er auf dieser selbst beim Zurücklegen des 

 Weges 



s = v'^ : (2g • Si ß) = a Si a Co'^ (a — ß) • Cs ß 2 



erhalten hätte. Er langt also in C mit der Geschwin- 

 digkeit 



c = l/2g (a ST^o^oc^~ßy+bSi"ß) < l/2g(a^ror-f b~Si"ß) » 

 an, folglich mit einer kleinern Geschwindigkeit als 

 er beim Falle durch dieselbe Höhe A E erlangt hätte. 

 Diese Differenz erlischt für a = ß , d. h. auf geraden 

 oder krummen Bahnen wird die gleiche Geschwindig- 

 keit erhalten wie beim freien Falle durch dieselbe 

 Höhe. 



355 [120]. I>as matliemaliische Pendel. 



Giebt man einer starren Geraden 1, die am einen Ende 

 befestigt ist, am andern Ende 

 einen schweren Punkt trägt (einem 

 mathematischen Pendel) eine klei- 

 ne Elongation a, so fällt sie wie- 

 der zurück, wobei der Punkt (254) 

 bis zur Kückkehr nach C die Ge- 

 schAvindiakeit 



^Hl"'^ ' " ^ c = 1/gl (a ^ - ß-^) Si V^ 



erlangt, welche für ß = im Maximum 



vr=al/pSiP' 1 



wird. Mit dieser geht das Pendel über die Ruhelage 

 hinaus, bis es, nachdem es eine entgegengesetzte Elon- 

 gation a erhalten, durch die Gegenwirkung der Schwere 

 seine Geschwindigkeit wieder verloren, eine einfache 

 Schwingung vollendet hat, um sofort wieder zurückzu- 

 schwingen. — Denkt man sich über dem, für eine 



